Montages de base de l'amplificateur opérationnel

Les applications de l'amplificateur opérationnel sont divisées en deux grandes catégories suivant la nature de la contre-réaction :

• si elle s'opère sur l'entrée inverseuse (entrée –), la contre-réaction est dite négative ce qui engendre un fonctionnement du système en mode linéaire ;
• si elle s'opère sur l'entrée non inverseuse (entrée +), la contre-réaction est dite positive et a tendance à accentuer l'instabilité de la sortie qui part vers l'une des tensions de saturation. Le fonctionnement est alors en mode comparateur.

La représentation électrique d'un amplificateur opérationnel varie suivant les pays.

Un dernier ensemble de montages regroupe les structures mixtes ou spéciales : double contre-réaction ou insertion de composants particuliers. Dans ce cas, on ne peut pas, a priori, établir un type de fonctionnement.

Les résistances utilisées dans les schémas de cet article sont de l'ordre du kΩ. Des résistances de moins d'un kΩ nécessiteraient trop de courant et pourraient endommager l'amplificateur. Des résistances de plus d'un MΩ engendreraient trop de bruit thermique et des erreurs significatives dues aux courants de polarisation.

Circuits en mode linéaire

Amplificateur différentiel

Amplificateur différentiel (normes européennes).

La sortie est proportionnelle à la différence des signaux appliqués aux deux entrées.

${\displaystyle V_{\mathrm {s} }=V_{2}\left({\left(R_{\mathrm {f} }+R_{1}\right)R_{\mathrm {g} } \over \left(R_{\mathrm {g} }+R_{2}\right)R_{1}}\right)-V_{1}\left({R_{\mathrm {f} } \over R_{1}}\right)}$

• Quand ${\displaystyle {\frac {R_{\mathrm {f} }}{R_{1}}}={\frac {R_{\mathrm {g} }}{R_{2}}}}$,

${\displaystyle V_{\mathrm {s} }={R_{\mathrm {f} } \over R_{1}}\left(V_{2}-V_{1}\right)}$

• Quand ${\displaystyle R_{1}=R_{\mathrm {f} }}$ et ${\displaystyle R_{2}=R_{\mathrm {g} }}$, on obtient la fonction soustracteur :

${\displaystyle V_{\mathrm {s} }=V_{2}-V_{1}}$

Démonstration

Supposons que l'amplificateur opérationnel soit parfait, alors ${\displaystyle i^{+}=i^{-}=0}$.
Il y a aussi une contre-réaction négative (liaison physique entre sortie et entrée inverseuse), donc l'étude se fait en mode linéaire, ce qui engendre ${\displaystyle V_{\mathrm {ed} }=0}$ et ${\displaystyle V^{+}=V^{-}}$.

Calcul des potentiels ${\displaystyle V^{+}}$ et ${\displaystyle V^{-}}$ :

• ${\displaystyle V^{+}}$ est obtenu grâce au pont diviseur de tension à vide :

${\displaystyle V^{+}={R_{g} \over (R_{2}+R_{g})}V_{2}}$

• ${\displaystyle V^{-}}$ est obtenu grâce au théorème de Millman :

${\displaystyle V^{-}={{{V_{s} \over R_{f}}+{V_{1} \over R_{1}}} \over {{1 \over R_{f}}+{1 \over R_{1}}}}={{V_{1}.R_{f}+V_{s}.R_{1}} \over {R_{1}+R_{f}}}}$

• Comme :

${\displaystyle V^{+}=V^{-}}$ ${\displaystyle {R_{g} \over {R_{2}+R_{g}}}V_{2}={{V_{1}.R_{f}+V_{s}.R_{1}} \over {R_{1}+R_{f}}}}$ ${\displaystyle {{R_{1}+R_{f}} \over {R_{2}+R_{g}}}R_{g}.V_{2}=V_{1}.R_{f}+V_{s}.R_{1}}$ ${\displaystyle {{R_{1}+R_{f}} \over {R_{2}+R_{g}}}R_{g}.V_{2}-V_{1}.R_{f}=V_{s}.R_{1}}$

• On obtient le résultat escompté :

${\displaystyle V_{s}={{R_{1}+R_{f}} \over {R_{2}+R_{g}}}{R_{g} \over R_{1}}V_{2}-{R_{f} \over R_{1}}V_{1}}$

• Condition de mise en facteur :

${\displaystyle {{R_{1}+R_{f}} \over {R_{2}+R_{g}}}{R_{g} \over R_{1}}={R_{f} \over R_{1}}}$ ${\displaystyle (R_{1}+R_{f})R_{g}=R_{f}(R_{2}+R_{g})}$ ${\displaystyle R_{1}.R_{g}=R_{2}.R_{f}}$

• Quand ${\displaystyle {\frac {R_{f}}{R_{1}}}={\frac {R_{g}}{R_{2}}}}$ ⇒ amplificateur de différence dont le gain est ${\displaystyle R_{f} \over R_{1}}$
• Quand ${\displaystyle R_{1}=R_{\mathrm {f} }}$ et ${\displaystyle R_{2}=R_{\mathrm {g} }}$ ⇒ soustracteur.

 

Amplificateurs de tension

Amplificateur inverseur

Le signal en sortie est en opposition de phase par rapport au signal d'entrée.

Amplificateur inverseur (normes européennes).

${\displaystyle V_{\mathrm {s} }=-V_{\mathrm {e} }\left({R_{\mathrm {2} } \over R_{\mathrm {1} }}\right)}$

Démonstration

Supposons que l'amplificateur opérationnel soit parfait, alors ${\displaystyle i^{+}=i^{-}=0}$.
Il y a aussi une contre-réaction négative (liaison physique entre sortie et entrée inverseuse), donc l'étude se fait en mode linéaire, ce qui engendre ${\displaystyle V_{\mathrm {ed} }=0}$ et ${\displaystyle V^{+}=V^{-}}$.
Donc : ${\displaystyle V^{+}=0}$ et d'après le théorème de Millman : ${\displaystyle V^{-}={\left({V_{\mathrm {e} } \over R_{\mathrm {1} }}+{V_{\mathrm {s} } \over R_{\mathrm {2} }}\right) \over {{1 \over R_{\mathrm {1} }}+{1 \over R_{\mathrm {2} }}}}}$.

Or, comme ${\displaystyle V^{+}=V^{-}}$ on a : ${\displaystyle 0=\left({V_{\mathrm {e} } \over R_{\mathrm {1} }}+{V_{\mathrm {s} } \over R_{\mathrm {2} }}\right)}$.
Donc ${\displaystyle V_{\mathrm {s} }=-V_{\mathrm {e} }\left({R_{\mathrm {2} } \over R_{\mathrm {1} }}\right)}$

 

Amplificateur non inverseur

Amplificateur non inverseur (normes européennes).

${\displaystyle V_{\mathrm {s} }=V_{\mathrm {e} }\left(1+{R_{2} \over R_{1}}\right)}$

Démonstration

Supposons que l'amplificateur opérationnel soit parfait, alors ${\displaystyle i^{+}=i^{-}=0}$.
Il y a aussi une contre-réaction négative (liaison physique entre sortie et entrée inverseuse), donc l'étude se fait en mode linéaire, ce qui engendre ${\displaystyle V_{\mathrm {ed} }=0}$ et ${\displaystyle V^{+}=V^{-}}$.
Par technique de superposition sur l'entrée inverseuse de l'amplificateur opérationnel, donc ${\displaystyle V_{\mathrm {e} }\left(R_{1}+R_{2}\right)=0*R_{2}+R_{1}*V_{\mathrm {s} }}$
Donc ${\displaystyle V_{\mathrm {s} }=V_{\mathrm {e} }\left(1+{R_{2} \over R_{1}}\right)}$

 

Convertisseur courant à tension

Convertisseur courant/tension (normes européennes)

${\displaystyle V_{\mathrm {s} }=-I_{\mathrm {e} }\ R_{\mathrm {f} }}$

• Aussi appelé Amplificateur à transimpédance ou amplificateur à transrésistance car le rapport de la sortie sur l'entrée ${\displaystyle \left({V_{\mathrm {s} } \over I_{\mathrm {e} }}\right)}$ donne une valeur de résistance.

Suiveur

Suiveur (normes européennes)

${\displaystyle V_{\mathrm {s} }=V_{\mathrm {e} }\!\ }$ ${\displaystyle Z_{\mathrm {e} }=\infty }$

• Souvent appelé étage tampon de tension (Buffer en anglais). Grâce à son impédance d'entrée très importante et à sa faible impédance de sortie, il est destiné à permettre l'adaptation d'impédance entre deux étages successifs d'un circuit.

Démonstration

Supposons que l'amplificateur opérationnel soit parfait, alors ${\displaystyle i^{+}=i^{-}=0}$.
Il y a aussi une rétroaction négative (liaison physique entre sortie et entrée inverseuse), donc l'étude se fait en mode linéaire, ce qui engendre ${\displaystyle V_{\mathrm {ed} }=0}$.
En effectuant une loi de maille : ${\displaystyle V_{\mathrm {s} }=V_{\mathrm {e} }+V_{\mathrm {ed} }}$, or ${\displaystyle V_{\mathrm {ed} }=0}$ donc ${\displaystyle V_{\mathrm {s} }=V_{\mathrm {e} }}$.

 

Sommateur Inverseur

Sommateur (normes européennes).

Additionne plusieurs entrées pondérées

${\displaystyle V_{\mathrm {s} }=-R_{\mathrm {f} }\left({V_{1} \over R_{1}}+{V_{2} \over R_{2}}+\cdots +{V_{n} \over R_{n}}\right)}$

• Quand ${\displaystyle R_{1}=R_{2}=\cdots =R_{n}}$

${\displaystyle V_{\mathrm {s} }=-\left({R_{\mathrm {f} } \over R_{1}}\right)(V_{1}+V_{2}+\cdots +V_{n})\!\ }$

• Quand ${\displaystyle R_{1}=R_{2}=\cdots =R_{n}=R_{\mathrm {f} }}$

${\displaystyle V_{\mathrm {s} }=-(V_{1}+V_{2}+\cdots +V_{n})\!\ }$

• La sortie est inversée.
• L'impédance d'entrée ${\displaystyle Z_{n}=R_{n}}$, pour chaque entrée (${\displaystyle V^{-}}$ est une masse virtuelle).

Démonstration

Supposons que l'amplificateur opérationnel soit parfait, alors ${\displaystyle i^{+}=i^{-}=0}$.
Il y a aussi une contre-réaction négative (liaison physique entre sortie et entrée inverseuse), donc l'étude se fait en mode linéaire, ce qui engendre ${\displaystyle V_{\mathrm {ed} }=0}$ et ${\displaystyle V^{+}=V^{-}}$.

Application du théorème de Millman en ${\displaystyle V^{-}}$

${\displaystyle V^{-}={{V_{s} \over R_{f}}+{\sum _{n\geqslant 1}{{V_{n}} \over {R_{n}}}} \over {{1 \over R_{f}}+\sum _{n\geqslant 1}{1 \over {R_{n}}}}}}$

Or :

${\displaystyle V^{+}=0=V^{-}}$

Ainsi :

${\displaystyle V^{-}={V_{s} \over R_{f}}+{\sum _{n\geqslant 1}{V_{n} \over R_{n}}}=0}$ ${\displaystyle {V_{s} \over R_{f}}=-{\sum _{n\geqslant 1}{V_{n} \over R_{n}}}}$

On obtient le résultat escompté :

${\displaystyle V_{s}=-R_{f}{\sum _{n\geqslant 1}{V_{n} \over R_{n}}}}$

 

Soustracteur

Voir « Amplificateur différentiel ».

Intégrateur

Intégrateur (normes européennes).

La sortie est proportionnelle à l'intégrale temporelle de la tension d’entrée.

${\displaystyle V_{\mathrm {s} }(t)=-\left({1 \over RC}\right)\int {V_{\mathrm {e} }(t)dt}}$

• En ajoutant une résistance R' aux bornes du condensateur, on obtient un comportement intégrateur sur une bande de fréquence limitée de 0 à ${\displaystyle f_{c}=1/(2\pi R'C)}$ (filtre actif passe-bas). Notons qu'à cause des défauts de l'AO réel (voir amplificateur opérationnel – Tension de décalage et courants d'entrée), on adopte quasi-systématiquement cette solution, le comportement intégrateur se retrouvant alors pour les fréquences supérieures à la pulsation de coupure. On évite ainsi la saturation en sortie de l'AO par l'intégration de la composante continue tout en intégrant le signal périodique auquel on porte de l'intérêt.

Démonstration

Supposons que l'amplificateur opérationnel soit parfait, alors ${\displaystyle i^{+}=i^{-}=0}$ et que ${\displaystyle V^{+}=V^{-}=0}$. Le courant ${\displaystyle I}$ traversant R et C est donné par :

${\displaystyle I(t)={\frac {V_{e}(t)}{R}}}$

Il peut aussi être exprimé en fonction de la tension de sortie :

${\displaystyle I(t)=-C{\frac {dV_{\mathrm {s} }(t)}{dt}}}$

En utilisant les deux équations précédentes on obtient :

${\displaystyle V_{\mathrm {s} }(t)=-\left({1 \over RC}\right)\int {V_{\mathrm {e} }(t)dt}}$

 

Dérivateur

Dérivateur (normes européennes).

La sortie est proportionnelle au taux de variation de la tension d’entrée.

${\displaystyle V_{\mathrm {s} }(t)=-RC{\frac {dV_{\mathrm {e} }(t)}{dt}}}$

• Le dérivateur est utilisé dans les systèmes de régulation pour surveiller le taux de variation de grandeurs physiques telles que par exemple la température ou la pression.
• En ajoutant une résistance en série avec le condensateur, on obtient le schéma d’un filtre passe-haut.

Démonstration

Supposons que l'amplificateur opérationnel soit parfait, alors ${\displaystyle i^{+}=i^{-}=0}$ et que ${\displaystyle V^{+}=V^{-}=0}$. Le courant ${\displaystyle I}$ traversant R et C est donné par :

${\displaystyle I(t)=-{\frac {V_{s}(t)}{R}}}$

Il peut aussi être exprimé en fonction de la tension d'entrée :

${\displaystyle I(t)=C{\frac {dV_{\mathrm {e} }(t)}{dt}}}$

En utilisant les deux équations précédentes on obtient :

${\displaystyle V_{\mathrm {s} }(t)=-RC{\frac {dV_{\mathrm {e} }(t)}{dt}}}$

 

Amplificateur d'instrumentation

Amplificateur d'instrumentation (normes européennes).

${\displaystyle V_{\mathrm {s} }=\left(1+{2R \over R_{\mathrm {gain} }}\right)(V_{2}-V_{1})}$

Le gain est réglable à l'aide d'une seule résistance ${\displaystyle R_{\mathrm {gain} }}$ qui peut venir se connecter aux bornes d'un circuit intégré ou autre. Ce circuit est réalisé de manière intégrée permettant ainsi une grande précision sur les résistances R ainsi qu'une très bonne stabilité thermique.

Le premier étage de l'amplificateur d'instrumentation ne génère pas d'erreur de mode commun grâce à sa symétrie.

Simulateur d'inductance

Simulateur d'inductance.

L'impédance équivalente de ce montage est définie par :

${\displaystyle Z_{eq}(\omega )=R_{2}{\frac {1+jR_{1}C\omega }{1+jR_{2}C\omega }}}$

les deux fréquences de coupures de ce montage sont :

${\displaystyle f_{1}={\frac {1}{2\pi R_{2}C}}}$ et ${\displaystyle f_{2}={\frac {1}{2\pi R_{1}C}}}$

• Ce type de montage est aussi appelé gyrateur.

Démonstration

${\displaystyle V_{\epsilon +}=V_{e}{\frac {R_{1}}{R_{1}+{\frac {1}{jC\omega }}}}=V_{e}{\frac {jR_{1}C\omega }{1+jR_{1}C\omega }}}$

${\displaystyle I_{1}={\frac {V_{\epsilon +}}{R_{1}}}=V_{e}{\frac {jC\omega }{1+jR_{1}C\omega }}}$

${\displaystyle I_{2}={\frac {V_{e}-V_{\epsilon +}}{R_{2}}}={\frac {V_{e}}{R_{2}}}{\frac {1}{1+jR_{1}C\omega }}}$

${\displaystyle I=I_{1}+I_{2}={\frac {V_{e}}{1+jR_{1}C\omega }}(jC\omega +{\frac {1}{R_{2}}})}$

${\displaystyle I={\frac {V_{e}}{R_{2}}}{\frac {1+jR_{2}C\omega }{1+jR_{1}C\omega }}}$

${\displaystyle Z_{eq}={\frac {V_{e}}{I}}}$

L'impédance équivalente de ce montage est donc :

${\displaystyle Z_{eq}(\omega )=R_{2}{\frac {1+jR_{1}C\omega }{1+jR_{2}C\omega }}}$

les deux fréquences de coupures de ce montage sont :

${\displaystyle f_{1}={\frac {1}{2\pi R_{2}C}}}$ et ${\displaystyle f_{2}={\frac {1}{2\pi R_{1}C}}}$

Si ${\displaystyle R_{1}>>R_{2}}$ on a :

${\displaystyle f<f_{1}}$ ${\displaystyle Z_{eq}\approx R_{2}}$

${\displaystyle f_{1}<f<f_{2}}$ ${\displaystyle Z_{eq}\approx L=R_{2}R_{1}C}$

${\displaystyle f>f_{2}}$ ${\displaystyle Z_{eq}\approx R_{1}}$

 

Impédance négative

Impédance négative (normes européennes).

${\displaystyle R_{in}={\frac {V_{s}}{I_{s}}}=-R_{3}{\frac {R_{1}}{R_{2}}}}$

Démonstration

Supposons que l'amplificateur opérationnel soit parfait, alors ${\displaystyle i^{+}=i^{-}=0}$ et que ${\displaystyle V^{+}=V^{-}=V_{s}}$. Le courant ${\displaystyle I_{2}}$ est donné par :

${\displaystyle I_{2}={\frac {V_{s}}{R_{1}}}}$

Si on considère la tension d'une masse à l'autre (utilisation de la loi des mailles), il est possible d'écrire :

${\displaystyle (R_{1}+R_{2})I_{2}+R_{3}\cdot I_{s}-V_{s}=0}$

En utilisant les deux équations précédentes (on remplace ${\displaystyle I_{2}}$ dans la deuxième formule) on obtient :

${\displaystyle (R_{1}+R_{2}){\frac {V_{s}}{R_{1}}}+R_{3}\cdot I_{s}-V_{s}=0}$

${\displaystyle V_{s}(1-{\frac {R_{1}+R_{2}}{R_{1}}})=R_{3}\cdot I_{s}}$

${\displaystyle V_{s}=-I_{s}\cdot R_{3}{\frac {R_{1}}{R_{2}}}}$

Ce qui permet de calculer la résistance d'entrée :

${\displaystyle R_{in}={\frac {V_{s}}{I_{s}}}=-R_{3}{\frac {R_{1}}{R_{2}}}}$

 

Redresseur simple alternance sans seuil

Redresseur simple alternance sans seuil.

Ce montage se comporte comme une diode idéale.

Démonstration

Pour étudier ce montage, il faut considérer deux cas : lorsque la diode est passante ou lorsque la diode est bloquée.

• Lorsque la tension de sortie de l'amplificateur opérationnel est positive, la diode est passante et le circuit se comporte comme un suiveur :

${\displaystyle V_{s}=V_{e}}$

• Lorsque la tension de sortie de l'amplificateur opérationnel est négative, la diode se bloque (elle ne peut laisser passer un courant négatif). La boucle de contre-réaction n'est plus fermée et le montage se comporte comme un comparateur : la tension de sortie de l'amplificateur opérationnel vaut ${\displaystyle -V_{sat}}$. La diode étant bloquée, aucun courant ne parcourt la résistance de charge ${\displaystyle R_{L}}$. La tension de sortie du montage est donc nulle :

${\displaystyle V_{s}=0}$

 

Détecteur de valeur crête

Détecteur de crête (normes européennes).

La fonction de ce montage est de « sauvegarder » la valeur la plus élevée de ${\displaystyle V_{e}}$.

Démonstration

Si ${\displaystyle V_{e}>V_{s}}$, la sortie de amplificateur tend vers ${\displaystyle V_{s}+}$, la diode est passante ce qui charge le condensateur C, et augmente ${\displaystyle V_{s}}$ jusqu'à égaliser l'entrée et la sortie.

Si ${\displaystyle V_{e}<V_{s}}$, la sortie de l'amplificateur tend vers ${\displaystyle V_{s}-}$, la diode est bloquée, et la tension de sortie reste constante.

L'interrupteur permet de réinitialiser le dispositif.

 

Amplificateur logarithmique

Amplificateur logarithmique (normes européennes).

${\displaystyle v_{s}=-V_{\gamma }\ln \left({\frac {v_{e}}{I_{\mathrm {S} }\,R}}\right)}$

Attention, ce schéma est un schéma de principe : utilisé tel quel, ses caractéristiques dépendent de la température^[1],[2].

Amplificateur exponentiel

Amplificateur exponentiel (normes européennes).

${\displaystyle v_{s}=-R\,I_{\mathrm {S} }\,\mathrm {e} ^{v_{e} \over V_{\gamma }}}$

Attention, ce schéma est un schéma de principe : utilisé tel quel ses caractéristiques dépendent de la température.

Circuits en mode non linéaire

Comparateur

Comparateur (normes européennes).

${\displaystyle V_{\mathrm {s} }=\left\{{\begin{matrix}V_{\mathrm {S+} }&V_{1}>V_{2}\\V_{\mathrm {S-} }&V_{1}<V_{2}\end{matrix}}\right.}$= si (V1 > V2) ⇒ VS= +VCC / si( V1 < V2 ) ⇒ VS= -VCC

Comparateur à deux seuils ou trigger de Schmitt ou comparateur à hystérésis

Comparateur à deux seuils non inverseur

Trigger de Schmitt non inverseur (normes européennes).

Courbe entrée sortie d'un trigger de Schmitt.

Tension de basculement positif : ${\displaystyle V_{\mathrm {T^{+}} }=V_{\mathrm {cc} }\left({R_{1} \over R_{2}}\right)}$
Tension de basculement négatif : ${\displaystyle V_{\mathrm {T^{-}} }=-V_{\mathrm {cc} }\left({R_{1} \over R_{2}}\right)}$

T pour threshold, signifiant seuil.

Note : remarquez la position des entrées inverseuse et non inverseuse par rapport au montage amplificateur-inverseur.

Démonstration

Pour cette étude, on considérera que l'amplificateur opérationnel utilisé est parfait, et qu'il fonctionne en « mode comparateur » car il utilise une contre-réaction sur l'entrée non inverseuse de l'AOP. Le gain différentiel de l'amplificateur étant infini, la tension de sortie V_s ne peut valoir que +V_cc ou -V_cc suivant le signe de la tension différentielle V_diff.

${\displaystyle V_{diff}=V_{+}-V_{-}=V_{+}=V_{e}\cdot {\frac {R_{2}}{R_{1}+R_{2}}}+V_{s}\cdot {\frac {R_{1}}{R_{1}+R_{2}}}}$

La tension V_e annulant la tension différentielle V_diff vaut donc :

${\displaystyle V_{e}=-V_{s}\cdot {\frac {R_{1}}{R_{2}}}}$

Suivant le signe de V_s, on peut définir une tension de basculement positif V_T⁺ faisant passer la sortie V_s de -V_cc a +V_cc, et une tension de basculement négatif V_T⁻ faisant passer V_s de +V_cc a -V_cc :

Tension de basculement positif : ${\displaystyle V_{\mathrm {T^{+}} }=V_{\mathrm {cc} }\left({R_{1} \over R_{2}}\right)}$

Tension de basculement négatif : ${\displaystyle V_{\mathrm {T^{-}} }=-V_{\mathrm {cc} }\left({R_{1} \over R_{2}}\right)}$

 

Comparateur à deux seuils inverseur

Trigger de Schmitt inverseur (normes européennes).

Tension de basculement positif : ${\displaystyle V_{\mathrm {T^{+}} }=-V_{\mathrm {cc} }\left({R_{1} \over R_{1}+R_{2}}\right)}$
Tension de basculement négatif : ${\displaystyle V_{\mathrm {T^{-}} }=V_{\mathrm {cc} }\left({R_{1} \over R_{1}+R_{2}}\right)}$
T pour threshold, signifiant seuil.

Démonstration

Pour cette étude, on considérera que l'amplificateur opérationnel utilisé est parfait, et qu'il fonctionne en « mode comparateur » car il utilise une contre-réaction sur l'entrée non inverseuse de l'AOP. Le gain différentiel de l'amplificateur étant infini, la tension de sortie V_s ne peut valoir que +V_cc ou -V_cc suivant le signe de la tension différentielle V_diff.

${\displaystyle V_{diff}=V_{+}-V_{-}=V_{s}\cdot {\frac {R_{1}}{R_{1}+R_{2}}}-V_{e}}$

La tension V_e annulant la tension différentielle V_diff vaut donc :

${\displaystyle V_{e}=V_{s}\cdot {\frac {R_{1}}{R_{1}+R_{2}}}}$

Suivant le signe de V_s, on peut définir une tension de basculement positif V_T⁺ faisant passer la sortie V_s de +V_cc a -V_cc, et une tension de basculement négatif V_T⁻ faisant passer V_s de -V_cc a +V_cc :

Tension de basculement positif : ${\displaystyle V_{\mathrm {T^{+}} }=-V_{\mathrm {cc} }\left({R_{1} \over R_{1}+R_{2}}\right)}$

Tension de basculement négatif : ${\displaystyle V_{\mathrm {T^{-}} }=V_{\mathrm {cc} }\left({R_{1} \over R_{1}+R_{2}}\right)}$

 

Bibliographie

En français

• J.F. Gazin, Manuel d'applications C.I.L., tome I, Les amplificateurs opérationnels, Thomson-CSF-Sescosem, 1971, 188 p.
• Michel Girard, Amplificateurs Opérationnels, vol. 1 : Présentation, Idéalisation, Méthode d'étude, McGraw-Hill, 1989 (ISBN 2-7042-1194-9).
• Michel Girard, Amplificateurs Opérationnels, vol. 2 : Technologie, Caractéristique, Utilisation, McGraw-Hill, 1989, 567 p. (ISBN 2-7042-1186-8).
• Paul Horowitz et Winfield Hill, Traité de l’électronique analogique et numérique [« The Art of Electronics »], vol. 1 : Techniques analogiques, Publitronic, 1996, 538 p. (ISBN 2-86661-070-9).
• Tran Tien Lang, Électronique analogique des circuits intégrés, Masson, 1997 (ISBN 2-225-85306-1).
• Albert Paul Malvino, David J. Bates, Principes d’électronique [« Electronic principles »], Dunod, 2002 (ISBN 2-10-005810-X)
  6^e édition (traduction de la 6^e édition de l’ouvrage anglais).

En anglais

• (en) Jerald G. Graeme, Applications of Operational Amplifiers : Third Generation Techniques (The Burr-Brown electronics series), Mcgraw-Hill, 1973 (ISBN 0-07-023890-1 et 978-0070238909).
• (en) Jerald G. Graeme, Designing With Operational Amplifiers : Applications Alternatives (The Burr-Brown electronics series), Mcgraw-Hill, 1976, 269 p. (ISBN 0-07-023891-X et 978-0070238916).
• (en) Ron Mancini, Op Amps for Everyone : Design Reference, Newnes, 2003, 377 p. (ISBN 0-7506-7701-5 et 978-0750677011, lire en ligne).
• (en) Walt Jung, Op Amp Applications Handbook, Newnes, 2004 (ISBN 0-7506-7844-5 et 978-0750678445, lire en ligne).
• (en) Albert Paul Malvino, David J. Bates, Electronic principles, McGraw-Hill Science, 2006, 1116 p. (ISBN 0-07-322277-1 et 0071108467)
  seventh edition.

Voir aussi

Liens internes

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• Amplificateur opérationnel
• Amplificateur électronique
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• Amplificateur de mesure

Liens externes

• Montages de base de l'AOP
• L’amplificateur opérationnel et ses montages amplificateurs de base
• Les comparateurs en électronique
• (en) Introduction to op-amp circuit stages, second order filters, single op-amp bandpass filters, and a simple intercom
• (en) Hyperphysics — descriptions of common applications
• (en) Single supply op-amp circuit collection [PDF]
• (en) Basic OpAmp Applications [PDF]
• (en) Texas Instruments white paper SLOA011: Understanding Operational Amplifier Specifications [PDF]
• (en) Texas Instruments application report: Handbook of operational amplifier applications [PDF]
• (en) Texas Instruments: Low Side Current Sensing Using Operational Amplifiers [PDF]