Кулонов закон

У физици, Кулонов закон дефинише интензитет, правац и смер електростатичке силе којом непокретно наелектрисање малих димензија делује на друго. Та сила се често назива и Кулонова сила. Названа је по француском физичару Шарлу Кулону који је користио торзиону вагу како би је измерио. Закон гласи:

Интензитет електростатичке силе између два тачкаста наелектрисања је директно пропорционалан производу количина њихових наелектрисања, а обрнуто пропорционалан квадрату растојања између та два наелектрисања.

Кулонов закон

Историја

Древне културе широм Медитерана су знале да поједини објекти, као што су шипке од ћилибара, при трљању са мачјим крзном могу да привуку лаке предмете попут перја. Талес из Милета је 600 година пре нове ере вршио огледе везане за статички електрицитет. Из проучавања је закључио да неки материјали, као минерал магнетита, сами показују магнетне особине, док је неке материјале да би показали магнетне особине потребно претходно утрљати, те да се тако ћилибар намагнетисава утрљавањем, тј. трењем. Талес је погрешио верујући да се привлачност догађа због магнетног дејства, јер ће касније наука доказати везу између магнетизма и електрицитета.

Шарл-Огистен де Кулон

Струја ће остати нешто више од интелектуалне радозналости миленијумима, све до 1600. године, када је енглески научник Вилијам Гилберт успео пажљивим проучавањем електрицитета и магнетизма, да направи разлику између магнетизма и статичког електрицитета произведеног трљањем ћилибаром. Он је измислио нову латинску реч (у директном преводу од ћилибара или попут ћилибара, из грчке речи за ћилибар [електрон]). Та реч се односила на особину привлачења малих објеката након трења. То је асоцирало Томаса Брауна да у својој књизи 1646. године по први пут у историји користи енглеске речи електрични и струја.

Поједини научници са почетка 18. века су сумњали да електрична сила, попут гравитационе, се смањује са дистанцом (тј., да је обрнуто сразмерна квадрату растојања) укључујући Данијела Бернулија и Алесандра Волта. Обојица су мерила силу између плоче кондензатора, а Франц Епинус који је објавио инверзно-квадратни закон у 1758. години.

На основу експеримената на наелектрисаним сферама, Џозеф Пристли у Енглеској био је међу првима који предлаже да електрична снага прати инверзно-квадратни закон, сличан Њутновом закону универзалне гравитације. Међутим, он није генерализовао или разрадио ово. У 1767. години, он је претпоставио да сила између два пуњења варира као обрнутом квадрату растојања.

Кулонова торзиона вага

У 1769, шкотски физичар Џон Робисон је најавио да, према његовим мерењима, сила одбијања између две сфере са истим знаком варира као x -2.06.

Почетком 1770-их година, зависност силе између наелектрисаних тела на обе дистанце и пуњења већ је било откривено, али није објављено, по Хенрију Кевендишу из Енглеске.

Коначно, 1785те године, француски физичар Шарл-Огистен де Кулон је објавио своја прва три извештаја о електрицитету и магнетизму, где је изнео свој закон. Ова публикација је од суштинског значаја за развој теорије електромагнетизма. Он је користио торзиону вагу за проучавање одбојне и привлачне силе наелектрисаних честица, и утврдио да је величина електричне силе између две кључне тачке пуњења директно пропорционална производу пуњења и обрнуто пропорционална квадрату растојања између њих.

Торзиона вага састоји се од шипке закачена кроз своју средину танким влакнима. Влакна делује као јако слаба торзиона опруга. У Кулоновом експерименту, торзиона вага је изолациони штап са лоптом са металном кошуљицом на једног краја закачена свиленим концем. Лопта је била наелектрисана са познатим наелектрисањем за статички електрицитет, а друга наелектрисана лопта истог поларитета је доведен до ње. Две наелектрисане кугле су се одбиле једна од друге, уврћући влакна под одређеним углом, који се може очитати са скале на инструменту.

Знајући колика је сила потребна да се уврну влакана до датог угла, Кулон је успео да израчуна силе између кугли и изведе свој инверзно-квадрати пропорционални закон.

Закон

Кулонов закон наводи да:

Интензитет електростатичке силе између два тачкаста наелектрисања је директно пропорционалан производу количина њихових наелектрисања, а обрнуто пропорционалан квадрату растојања између та два наелектрисања.

Графички приказ Кулоновог закона

Кулонов закон се може навести као једноставан математички израз. Скаларни и векторски облици математичке једначине су

${\displaystyle |{\boldsymbol {F}}|=k_{e}{|q_{1}q_{2}| \over r^{2}}}$

и

${\displaystyle {\boldsymbol {F_{1}}}=k_{e}{q_{1}q_{2}{\boldsymbol {{\hat {r}}_{21}}} \over |{\boldsymbol {r_{21}}}|^{2}}}$

,

где је k_e Кулонова константа, q₁ i q₂ су магнитуде наелектрисања, скаларно r је растојање између наелектрисања, вектор ${\displaystyle {\boldsymbol {r_{21}}}={\boldsymbol {r_{1}-r_{2}}}}$ је векторско растојање између наелектрисања и ${\displaystyle {\boldsymbol {{\hat {r}}_{21}}}={{\boldsymbol {r_{21}}}/|{\boldsymbol {r_{21}}}|}}$(Јединични вектор од q₂ do q₁). Векторски облик једначине изнад израчунава силу ${\displaystyle {\boldsymbol {F_{1}}}}$ примењује на q₁ од стране q₂. Ако је r₁₂ уместо тога искоришћен, онда се ефекат на q₂ може наћи. Такође се може израчунати коришћењем Њутновог трећег закона : ${\displaystyle {\boldsymbol {F_{2}}}=={1\\over4\\pi\\varepsilon_0}{|q|\\over r^2}"}}' id="mwow">$${\displaystyle |{\boldsymbol {E}}|={1 \over 4\pi \varepsilon _{0}}{|q| \over r^{2}}}$.

Кулонова константа

Кулонов константа пропорционалности је фактор који се појављује у Кулоновом закону, као и у другим електро-сродних формула. Означава ${\displaystyle k_{e}}$, позната као константна електричне силе или електростатичка константа, па индексни ${\displaystyle e}$.

Тачна вредност Кулонове константе је:

${\displaystyle {\begin{aligned}k_{e}&={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}={\frac {c_{0}^{2}\mu _{0}}{4\pi }}=c_{0}^{2}\cdot 10^{-7}\mathrm {H\ m} ^{-1}\\&=8.987\ 551\ 787\ 368\ 176\ 4\cdot 10^{9}\mathrm {N\ m^{2}\ C} ^{-2}.\end{aligned}}}$

Стање пуноважности

Постоје два услова које треба испунити за важења Кулоновог закона:

1. Разматрана наелектрисање морају бити део тачке наелектрисања.
2. Они треба да буду стационарне у међусобном односу једна на другу.

Скаларни облик

Апсолутна вредност силе ${\displaystyle {\boldsymbol {F}}}$ између две тачке наелектрисања ${\displaystyle q_{1}}$ and ${\displaystyle q_{2}}$ односи се на растојање између тачке наелектрисања и његовог једноставног производа наелектрисања. Дијаграм показује да као и код одбојности наелектрисања једног од другог, супротна наелектрисања привлаче један другог.

Када је то само од интереса да се зна величина електростатичке силе (а не његов смер), је лакше да се размотри скаларни облик закона. Скаларни облик Кулоновог закона се односи на обим и знак електростатичке силе ${\displaystyle {\boldsymbol {F}}}$ која делује истовремено на две тачке оптужнице ${\displaystyle q_{1}}$ и ${\displaystyle q_{2}}$ на следећи начин:

${\displaystyle |{\boldsymbol {F}}|=k_{e}{|q_{1}q_{2}| \over r^{2}}}$

где је ${\displaystyle r}$ растојање и ${\displaystyle k_{e}}$ Кулонова константа. Ако је производ ${\displaystyle q_{1}q_{2}}$ позитиван, сила између два наелектрисања је одбојна, а ако је производ негативан, сила између њих је привлачна.

Векторски облик

На слици, вектор ${\displaystyle {\boldsymbol {F}}_{1}}$ је сила на коју утиче ${\displaystyle q_{1}}$, и вектор ${\displaystyle {\boldsymbol {F}}_{2}}$ је сила на коју утиче ${\displaystyle q_{2}}$. Када ${\displaystyle q_{1}q_{2}>0}$ је сила одбојна (као што је на слици) и када ${\displaystyle q_{1}q_{2}<0}$ је сила привлачна (супротно од онога што је на слици). Јачина силе це увек бити једнака.

Кулонов закон каже да се електростатичка сила ${\displaystyle {\boldsymbol {F_{1}}}}$ на које утиче наелектрисање, ${\displaystyle q_{1}}$ на позицији ${\displaystyle {\boldsymbol {r_{1}}}}$, у близини другог наелектрисања, ${\displaystyle q_{2}}$ на позицији ${\displaystyle {\boldsymbol {r_{2}}}}$, у вакууму је једнака: ${\displaystyle {\boldsymbol {F_{1}}}={q_{1}q_{2} \over 4\pi \varepsilon _{0}}{({\boldsymbol {r_{1}-r_{2}}}) \over |{\boldsymbol {r_{1}-r_{2}}}|^{3}}={q_{1}q_{2} \over 4\pi \varepsilon _{0}}{{\boldsymbol {{\hat {r}}_{21}}} \over |{\boldsymbol {r_{21}}}|^{2}},}$

Где је ${\displaystyle {\boldsymbol {r_{21}}}={\boldsymbol {r_{1}-r_{2}}}}$, јединични вектор ${\displaystyle {\boldsymbol {{\hat {r}}_{21}}}={{\boldsymbol {r_{21}}}/|{\boldsymbol {r_{21}}}|}}$, и ${\displaystyle \varepsilon _{0}}$ електрични константа .

Векторски облик Кулоновог закона је једноставна скаларна дефиниција закона са датим правцем од векторске јединице, ${\displaystyle {\boldsymbol {{\hat {r}}_{21}}}}$ , паралелно са линијом од наелектрисања ${\displaystyle q_{2}}$ до наелектрисања ${\displaystyle q_{1}}$. Ако оба наелектрисања имају исти знак онда је производ ${\displaystyle q_{1}q_{2}}$ позитиван и правац силе на ${\displaystyle q_{1}}$ је дат од стране ${\displaystyle {\boldsymbol {{\hat {r}}_{21}}}}$; Наелектрисања одбијају једни друге. Ако наелектрисања имају супротне знаке онда производа ${\displaystyle q_{1}q_{2}}$ је негативан и правац силе ${\displaystyle q_{1}}$ је дат од стране ${\displaystyle {\boldsymbol {r-r_{i}}}|^{3}}={q \over 4\pi \varepsilon _{0}}\sum _{i=1}^{N}q_{i}{{\boldsymbol {\widehat {R_{i}}}} \over |{\boldsymbol {R_{i}}}|^{2}},}"> F ( r ) = q 4 π ε 0 ∑ i = 1 N q i r − r i | r − r i | 3 = q 4 π ε 0 ∑ i = 1 N q i R i ^ | R i | 2 , {\displaystyle {\boldsymbol {F(r)}}={q \over 4\pi \varepsilon _{0}}\sum _{i=1}^{N}q_{i}{{\boldsymbol {r-r_{i}}} \over |{\boldsymbol {r-r_{i}}}|^{3}}={q \over 4\pi \varepsilon _{0}}\sum _{i=1}^{N}q_{i}{{\boldsymbol {\widehat {R_{i}}}} \over |{\boldsymbol {R_{i}}}|^{2}},}$

Где су ${\displaystyle q_{i}}$ и ${\displaystyle {\boldsymbol {r_{i}}}}$ величина и положај, у односно на ${\displaystyle i^{th}}$ наелектрисања, ${\displaystyle {\boldsymbol {\widehat {R_{i}}}}}$ је јединични вектор у правцу ${\displaystyle {\boldsymbol {R}}_{i}={\boldsymbol {r}{\boldsymbol {r}}_{i}}$ (Вектор показује на основно наелектрисање од ${\displaystyle q_{i}}$ до ${\displaystyle q}$)).

Непрекидна расподела наелектрисања

У овом случају, принцип линеарне суперпозиције се такође користи. За непрекидну расподелу наелектрисања, интеграл целом региону који садржи наелектрисање одговара бесконачном збиру, третирајући сваки инфинитезимални елемент простора као тачка наелектрисања ${\displaystyle dq}$. Расподела наелектрисања је обично линеарна, површинска или запреминска.

За линеарну расподелу наелектрисања (добра апроксимација за наелектрисање у жице), где ${\displaystyle \lambda ({\boldsymbol {r'}})}$ даје наелектрисање по јединици дужине на позицији ${\displaystyle {\boldsymbol {r'}}}$, и ${\displaystyle dl'}$ је инфинитезимални елемент дужине,

${\displaystyle dq=\lambda ({\boldsymbol {r'}})dl'}$.

За расподелу површинског наелектрисања, где ${\displaystyle \sigma ({\boldsymbol {r'}})}$ даје наелектрисање по јединици површине, на позицији ${\displaystyle {\boldsymbol {r'}}}$ и ${\displaystyle dA'}$ је инфинитезимални елемент простора,

${\displaystyle dq=\sigma ({\boldsymbol {r'}})\,dA'.}$

За расподелу запреминског наелектрисања (као што су наелектрисање у оквиру расутих метала), где ${\displaystyle \rho ({\boldsymbol {r'}})}$ даје наелектрисање по јединици запремине, на позицији ${\displaystyle {\boldsymbol {r'}}}$, и ${\displaystyle dV'}$ је инфинитезимални елемент запремине,

${\displaystyle dq=\rho ({\boldsymbol {r'}})\,dV'.}$

Сила на мали тест наелектрисања ${\displaystyle q'}$ на позицији ${\displaystyle {\boldsymbol {r}}}$ у вакууму дат од стране интеграла преко расподеле наелектрисања:

${\displaystyle {\boldsymbol {F}}={q' \over 4\pi \varepsilon _{0}}\int dq{{\boldsymbol {r}}{\boldsymbol {r}{\boldsymbol {r'}}|^{3}}.}$

Једноставан експеримент за проверу Кулоновог закона

Могуће проверити Кулонов закон са једноставним експериментом. Размотримо две мале сфере масе ${\displaystyle m}$ и истим знаком наелектрисања ${\displaystyle q}$, које виси о два ужета занемарљиве масе дужине ${\displaystyle l}$. Три силе које делују на сваку сфери су: тежина ${\displaystyle mg}$, затегнутост конопца ${\displaystyle T}$ и електричне силе ${\displaystyle {\boldsymbol {F}}}$.

У стању равнотеже:

${\displaystyle T\ \sin \theta _{1}=F_{1}\,\!}$

(1)

и:

${\displaystyle T\ \cos \theta _{1}=mg\,\!}$

(2)

Дељењем (1) са (2):

${\displaystyle {\frac {\sin \theta _{1}}{\cos \theta _{1}}}={\frac {F_{1}}{mg}}\Rightarrow F_{1}=mg\tan \theta _{1}}$

(3)

Ако је ${\displaystyle L_{1}\,\!}$ растојање између наелектрисаних сферама, онда је одбојна сила између њих ${\displaystyle F_{1}\,\!}$, под претпоставком да је Кулонов закон тачно, је једнака

${\displaystyle F_{1}={\frac {q^{2}}{4\pi \epsilon _{0}L_{1}^{2}}}}$

(Кулонов закон)

тако да је:

${\displaystyle {\frac {q^{2}}{4\pi \epsilon _{0}L_{1}^{2}}}=mg\tan \theta _{1}\,\!}$

(4)

Ако сада разелектришемо једну од сфера, а ставимо је у контакту са наелектрисаном сфером, сваки од њих добија наелектрисање q/2. У стању равнотеже, растојање између наелектрисања ће бити ${\displaystyle L_{2}<L_{1}\,\!}$ и одбојност сила између њих ће бити:

${\displaystyle F_{2}={\frac {{(q/2)}^{2}}{4\pi \epsilon _{0}L_{2}^{2}}}={\frac {q^{2}/4}{4\pi \epsilon _{0}L_{2}^{2}}}\,\!}$

(5)

Знамо да је ${\displaystyle F_{2}=mg.\tan \theta _{2}\,\!}$. И:

${\displaystyle {\frac {\frac {q^{2}}{4}}{4\pi \epsilon _{0}L_{2}^{2}}}=mg.\tan \theta _{2}}$

Дељењем (3) са (4), добијамо:

${\displaystyle {\frac {\left({\cfrac {q^{2}}{4\pi \epsilon _{0}L_{1}^{2}}}\right)}{\left({\cfrac {q^{2}/4}{4\pi \epsilon _{0}L_{2}^{2}}}\right)}}={\frac {mg\tan \theta _{1}}{mg\tan \theta _{2}}}\Longrightarrow 4{\left({\frac {L_{2}}{L_{1}}}\right)}^{2}={\frac {\tan \theta _{1}}{\tan \theta _{2}}}}$

(6)

Мерењем углове ${\displaystyle \theta _{1}\,\!}$ и ${\displaystyle \theta _{2}\,\!}$ и растојање између наелектрисања ${\displaystyle L_{1}\,\!}$ и ${\displaystyle L_{2}\,\!}$ могуће је проверити да једнакост важи, узимајући у обзир експерименталну грешку. У пракси, углови могу бити тешко измериви, па ако је дужина ужета довољно велика, углови ће бити довољно мали да би се добила следећа апроксимација:

${\displaystyle \tan \theta \approx \sin \theta ={\frac {\frac {L}{2}}{l}}={\frac {L}{2l}}\Longrightarrow {\frac {\tan \theta _{1}}{\tan \theta _{2}}}\approx {\frac {\frac {L_{1}}{2l}}{\frac {L_{2}}{2l}}}}$

(7)

Користећи ову апроксимацију, однос (6) постаје много једноставнији израз:

${\displaystyle {\frac {\frac {L_{1}}{2l}}{\frac {L_{2}}{2l}}}\approx 4{\left({\frac {L_{2}}{L_{1}}}\right)}^{2}\Longrightarrow \,\!}$ ${\displaystyle {\frac {L_{1}}{L_{2}}}\approx 4{\left({\frac {L_{2}}{L_{1}}}\right)}^{2}\Longrightarrow {\frac {L_{1}}{L_{2}}}\approx {\sqrt[{3}]{4}}\,\!}$

(8)

На овај начин, верификација је ограничена на мерење растојања између наелектрисања и провера да ли је подела апроксимира теоријску вредност.

Електростатичке апроксимације

У обема формулацијама, скаларној и векторској, Кулонов закон је тачан само ако су наелектрисања у мировању, а остаје приближно тачан за мање брзине кретања. Када се наелектрисања крећу, ствара се магнетско поље које мења Кулонове силе које делују на наелектрисања. Сила која настаје услед магнетског поља може се сматрати као сила електростатичког поља под условом да се у обзир узме и Ајнштајнова теорија релативитета.

Види још

• Био-Саваров закон
• Електрично поље
• Максвелове једначине
• Гаусов закон

Литература

• Coulomb, Charles Augustin (1788) [1785]. „Premier mémoire sur l’électricité et le magnétisme”. Histoire de l’Académie Royale des Sciences. Imprimerie Royale. стр. 569—577.
• Coulomb, Charles Augustin (1788) [1785]. „Second mémoire sur l’électricité et le magnétisme”. Histoire de l’Académie Royale des Sciences. Imprimerie Royale. стр. 578—611.
• Griffiths, David J. (1998). Introduction to Electrodynamics (3rd изд.). Prentice Hall. ISBN 978-0-13-805326-0.
• Tipler, Paul A.; Mosca, Gene (2008). Physics for Scientists and Engineers (6th изд.). New York: W. H. Freeman and Company. ISBN 978-0-7167-8964-2. LCCN 2007010418.
• Young, Hugh D.; Freedman, Roger A. (2010). Sears and Zemansky's University Physics : With Modern Physics (13th изд.). Addison-Wesley (Pearson). ISBN 978-0-321-69686-1.

Спољашње везе

• MISN-0-114 Кулонов закон од J. Ковач за Project PHYSNET.
• Coulomb's Law on Project PHYSNET
• Electricity and the Atom Архивирано на веб-сајту (21. фебруар 2009)—a chapter from an online textbook
• A maze game for teaching Coulomb's Law—a game created by the Molecular Workbench software
• Electric Charges, Polarization, Electric Force, Coulomb's Law Walter Lewin, 8.02 Electricity and Magnetism, Spring 2002: Lecture 1 (video). MIT OpenCourseWare. License: Creative Commons Attribution-Noncommercial-Share Alike.