真空电容率

真空电容率，又称为真空介电系数，或电常数，是一个常见于电磁学的物理常数，符号为${\displaystyle \epsilon _{0}}$。在国际单位制里，真空电容率的数值为^[1]：

${\displaystyle \epsilon _{0}\approx 8.854\ 187\ 817\dots \ \times 10^{-12}}$ 法拉／米。

真空电容率 ${\displaystyle \epsilon _{0}}$ 可以用公式定义为

${\displaystyle \epsilon _{0}\ {\stackrel {def}{=}}\ {\frac {1}{\mu _{0}{c_{0}}^{2}}}}$；

其中，${\displaystyle c_{0}}$ 是光波传播于真空的光速^[2]，${\displaystyle \mu _{0}}$ 是真空磁导率。

采用国际单位制，${\displaystyle c_{0}}$ 的数值定义为^[3] ${\displaystyle 299\ 792\ 458}$ 米／秒，但根据2019年新国际单位制，${\displaystyle \mu _{0}}$ 的数值是近似值。因此，${\displaystyle \epsilon _{0}}$ 的数值不是定义值，近似为^[1]

${\displaystyle \epsilon _{0}\approx 8.854\ 187\ 817\ldots \times 10^{-12}}$ 安培²秒⁴千克^-1米^-3（或者法拉／米）。

这些数值都可以在2006 CODATA报告里找到^[4]。

真空电容率出现于电位移${\displaystyle \mathbf {D} \,\!}$的定义式：

${\displaystyle \mathbf {D} \ {\stackrel {def}{=}}\ \epsilon _{0}\mathbf {E} +\mathbf {P} \,\!}$；

其中，${\displaystyle \mathbf {E} \,\!}$是电场，${\displaystyle \mathbf {P} \,\!}$是电介质的经典电极化强度。

学术界常遇到一个错误的观点，就是认为真空电容率${\displaystyle \epsilon _{0}\,\!}$是一个可实现真空的一个物理性质。正确的观点应该为，${\displaystyle \epsilon _{0}\,\!}$是一个度量系统常数，是由国际公约发表和定义而产生的结果。${\displaystyle \epsilon _{0}\,\!}$的定义值是由光波在参考系统的光速或基准（benchmark）光速的衍生而得到的数值。这参考系统称为自由空间，被用为在其它各种介质的测量结果的比较基线。可实现真空，像外太空、超高真空（ultra high vacuum）、量子色动真空（QCD vacuum）、量子真空（quantum vacuum）等等，它们的物理性质都只是实验和理论问题，应与${\displaystyle \epsilon _{0}\,\!}$分题而论。${\displaystyle \epsilon _{0}\,\!}$的含义和数值是一个度量衡学（metrology）问题，而不是关于可实现真空的问题。为了避免产生混淆，许多标准组织现在都倾向于采用电常数为${\displaystyle \epsilon _{0}\,\!}$的名称。

历史背景

如同前面所述，真空电容率${\displaystyle \epsilon _{0}\,\!}$是一个度量系统常数。它的出现于电磁量的定义方程，主要是因为一个称为理想化的程序。只使用纯理论的推导，麦克斯韦方程组奇异地预测出，电磁波以光速传播于自由空间。继续推论这个预测，就可以给出${\displaystyle \epsilon _{0}\,\!}$的数值。若想了解为什么${\displaystyle \epsilon _{0}\,\!}$会有这数值，必须稍微阅读一下电磁度量系统的发展史。

在以下的讲述中，请注意到我们经典物理并不特别区分“真空”和“自由空间”这两个术语。当今文献里，“真空”可能指为很多种不同的实验状况和理论实体。在阅读文献时，只有上下文可以决定术语的含意。

单位理想化

查尔斯·库仑和其它物理学家的实验，证明库仑定律：分开距离为${\displaystyle r\,\!}$，电量都是${\displaystyle Q\,\!}$的两个点电荷，其相互作用于对方的力${\displaystyle F\,\!}$，可以用方程表达为

${\displaystyle F={\frac {k_{\mathrm {e} }Q^{2}}{r^{2}}}\,\!}$；

其中，${\displaystyle k_{\mathrm {e} }\,\!}$是个常数。

假若，对其它变量不加以任何约束，则${\displaystyle k_{\mathrm {e} }\,\!}$可以任意地设定。对于每一个不同的${\displaystyle k_{\mathrm {e} }\,\!}$数值设定，${\displaystyle Q\,\!}$的诠释也相随地不同。为了要避免混淆不清，每一个不同的诠释必须有不同的名称和标记符号^[5]。

厘米-克-秒静电制是一个十九世纪后期建立的标准系统。在这标准系统里，常数${\displaystyle k_{\mathrm {e} }\,\!}$的数值被设定为1，电荷量的量纲被称为高斯电荷量。这样，作用力的方程变为

${\displaystyle F={\frac {{q_{s}}^{2}}{r^{2}}}\,\!}$；

其中，${\displaystyle q_{s}\,\!}$是高斯电荷量。

假设两个点电荷的电荷量都是一个单位高斯电荷量，分隔距离是1厘米。则两个点电荷相互作用于对方的力是1 达因。那么，高斯电荷量的量纲也可以写为“达因^1/2厘米”。这与国际单位制的量纲，“牛顿^1/2米”，有同样的量纲。但是，高斯电荷量与国际单位制电荷量的量纲并不相同。高斯电荷量不是用库仑来测量的。

后来，科学家觉得，对于球几何案例，应该加入因子${\displaystyle 4\pi \,\!}$于库仑定律，表达方程为

${\displaystyle F=\;k'_{\mathrm {e} }{q'_{s}}^{2}/4\pi r^{2}\,\!}$；

其中，${\displaystyle k'_{\mathrm {e} }\,\!}$、${\displaystyle q'_{s}\,\!}$分别为新的常数和电荷量。

这个点子称为理想化。设定${\displaystyle k'_{\mathrm {e} }=1\,\!}$。电量单位也改变了，但是，电量的量纲仍旧是“达因^1/2厘米”。

下一个步骤是将电量表达为一个独自的基本物理量，标记为${\displaystyle q\,\!}$，将库仑定律写为它的现代形式：

${\displaystyle F=q^{2}/4\pi \epsilon _{0}r^{2}\,\!}$。

很明显地，旧厘米-克-秒静电制里的电量${\displaystyle q_{s}\,\!}$与新的国际标准制电量${\displaystyle q\,\!}$的关系式为

${\displaystyle q_{s}=q/{\sqrt {4\pi \epsilon _{0}}}\,\!}$。

ε₀数值的设定

采用国际标准制，要求力的单位为牛顿，距离的单位为米，电荷量的单位为工程师的实用单位，库仑，定义为1 安培的电流在1秒钟内所累积的电荷量。那么，真空电容率的量纲应该是 “库仑²牛顿^-1米^-2”（或者，“法拉¹米^-1”）。

真空电容率的数值可以从麦克斯韦方程组求得。观察在真空中的麦克斯韦方程组的微分形式：

${\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {E} =0\,\!}$、

${\displaystyle \nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}\,\!}$、

${\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {B} =0\,\!}$、

${\displaystyle \nabla \times \mathbf {B} =\epsilon _{0}\mu _{0}{\frac {\partial \mathbf {E} }{\partial t}}\,\!}$ ;

其中，${\displaystyle \mathbf {E} \,\!}$是电场，${\displaystyle \mathbf {B} \,\!}$是磁感应强度。

取第四个麦克斯韦方程的旋度，

${\displaystyle \nabla \times (\nabla \times \mathbf {B} )=\epsilon _{0}\mu _{0}{\frac {\partial (\nabla \times \mathbf {E} )}{\partial t}}\,\!}$。

将第二个麦克斯韦方程（法拉第方程）代入，则可得到

${\displaystyle \nabla \times (\nabla \times \mathbf {B} )=-\epsilon _{0}\mu _{0}{\frac {\partial ^{2}\mathbf {B} }{\partial t^{2}}}\,\!}$。

应用一个矢量恒等式，

${\displaystyle \nabla \times (\nabla \times \mathbf {B} )=\nabla (\nabla \cdot \mathbf {B} )-\nabla ^{2}\mathbf {B} \,\!}$。

再注意到第三个麦克斯韦方程（高斯磁定律），所以，

${\displaystyle \nabla \times (\nabla \times \mathbf {B} )=-\nabla ^{2}\mathbf {B} \,\!}$。

这样，就可以得到光波的磁场波动方程：

${\displaystyle \nabla ^{2}\mathbf {B} -\epsilon _{0}\mu _{0}{\frac {\partial ^{2}\mathbf {B} }{\partial t^{2}}}=0\,\!}$。

以同样的方式，也可得到光波的电场波动方程：^{[注 1]}

${\displaystyle \nabla ^{2}\mathbf {E} -\epsilon _{0}\mu _{0}{\frac {\partial ^{2}\mathbf {E} }{\partial t^{2}}}=0}$。

这光波传播的速度（光速${\displaystyle c_{0}\,\!}$）是

${\displaystyle c_{0}=1/{\sqrt {\epsilon _{0}\mu _{0}}}\,\!}$。

这方程表达出光速、真空电容率、真空磁导率，这三个物理量的相互关系。原则上，科学家可以选择以库仑，或是以安培为基本电磁单位^[6]。经过仔细的考量，国际单位组织决定以安培为基本电磁单位。因此，${\displaystyle \mu _{0}\,\!}$、${\displaystyle c_{0}\,\!}$的数值设定了${\displaystyle \epsilon _{0}\,\!}$的数值。若想知道如何决定${\displaystyle \mu _{0}\,\!}$的数值，请参阅条目真空磁导率。

可实现真空和自由空间

自由空间（free space）是一个理想的参考状态，可以趋近，但是在物理上是永远无法达到的状态。可实现真空有时候被称为部分真空（partial vacuum），意指需要超低气压，但超低气压并不是近似自由空间的唯一条件^[7]。

与经典物理内的真空不同，现今时代的物理真空意指的是真空态（vacuum state），或量子真空。这种真空绝对不是简单的空无一物的空间^[8][9]。因此，自由空间不再是物理真空的同义词。若想要知道更多细节，请参阅条目自由空间和真空态。

对于为了测量国际单位的数值，而在实验室制成的任何部分真空，一个很重要的问题是，部分真空是否可以被满意地视为自由空间的实现？还有，我们必须怎样修正实验的结果，才能使这些结果适用于基线？例如，为了弥补气压高于零而造成的误差，科学家可以做一些修正^[10]。

若想知道怎样才能制成优良的部分真空，请参阅条目超高真空（ultra high vacuum）和自由空间。

请注意，这些缺陷并不会影响真空电容率${\displaystyle \epsilon _{0}\,\!}$的意义或数值。${\displaystyle \epsilon _{0}\,\!}$是个定义值，是由国际标准组织，通过光速和真空磁导率的定义值而衍生的。

参阅

• 偶极子
• 电极化强度
• 电偶极矩
• 磁化矢量
• 卡西米尔效应