菲茨休-南云方程

菲茨休-南云方程（Fitzhugh-Nagumo equation）是一个非线性偏微分方程，最早由理查德·菲茨休（Richard FitzHugh）于1961年提出^[1]，描述了在高于阈值的常电流刺激下神经元动作电位的周期性振荡^[2]。当时菲茨休将其称为“朋霍费尔-范德波尔模型（Bonhoeffer-van der Pol model）”。次年，南云仁一等人也提出了一个与该方程等效的电路^[3]。该方程为霍奇金-赫胥黎模型（英语：Hodgkin-Huxley model）的二维情形^[4]；后者因揭示了枪乌贼巨大轴突中动作电位的产生和传导机制而分享了1963年的诺贝尔生理学或医学奖。

当刺激电流强度I=0.5时，膜电位对于时间的函数。

蓝线为菲茨休-南云模型在相空间中的轨迹，粉线为三次零斜率线（英语：nullcline），黄线为线性零斜率线。这里的刺激电流强度被设为0.5。

方程

用于描述枪乌贼巨大轴突中动作电位的菲茨休-南云方程如下^[4]：

${\displaystyle {\dot {V}}=V-V^{3}/3-W+I}$

${\displaystyle {\dot {W}}=0.08(V+0.7-0.8W)}$

其中，${\displaystyle V}$为膜电位，${\displaystyle W}$为回复变量，${\displaystyle I}$为刺激电流的强度。该方程的一般形式可写作：

${\displaystyle {\dot {V}}=f(V)-W+I}$

${\displaystyle {\dot {W}}=a(bV-cW)}$

其中${\displaystyle f(V)}$为三次多项式；a，b，c为常数。

行波解

菲茨休-南云方程行波解的动画

菲茨休 - 南云方程的解析解如下：

${\displaystyle {\frac {\partial u}{\partial t}}=D{\frac {\partial ^{2}u}{\partial ^{2}x^{2}}}-u(1-u)(a-u)}$^[5]

利用Maple软件包TWSolution可得以下行波解^{[6][注 1]}：

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相关条目

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