在广义相对论中,雷乔杜里方程(英语:Raychaudhuri equation),或朗道–雷乔杜里方程(英语:Landau–Raychaudhuri equation)[1]是描述邻近物质运动的基本方程。 它不仅是彭罗斯-霍金奇点定理和广义相对论的精确解研究的基本引理,还具有独特之处,即它指出引力应该是广义相对论中任意质量-能量之间的普遍存在的吸引力,正如在牛顿引力理论中那样。 这一方程由印度物理学家阿马尔·库马尔·雷乔杜里(英语:Amal Kumar Raychaudhuri)[2]和苏联物理学家列夫·朗道各自独立发现。[3] 数学表述 考虑一个类时的单位矢量场 X → {\displaystyle {\vec {X}}} (可理解为不相交的世界线的汇(英语:Congruence (general relativity))), 雷乔杜里方程可写为 θ ˙ = − θ 2 3 − 2 σ 2 + 2 ω 2 − E [ X → ] a a + X ˙ a ; a {\displaystyle {\dot {\theta }}=-{\frac {\theta ^{2}}{3}}-2\sigma ^{2}+2\omega ^{2}-{E[{\vec {X}}]^{a}}_{a}+{{\dot {X}}^{a}}_{;a}} 式中 σ 2 = 1 2 σ m n σ m n , ω 2 = 1 2 ω m n ω m n {\displaystyle \sigma ^{2}={\frac {1}{2}}\sigma _{mn}\,\sigma ^{mn},\;\omega ^{2}={\frac {1}{2}}\omega _{mn}\,\omega ^{mn}} 是剪切张量 σ a b = θ a b − 1 3 θ h a b {\displaystyle \sigma _{ab}=\theta _{ab}-{\frac {1}{3}}\,\theta \,h_{ab}} 和涡度张量 ω a b = h m a h n b X [ m ; n ] {\displaystyle \omega _{ab}={h^{m}}_{a}\,{h^{n}}_{b}X_{[m;n]}} 的二次不变量。这里 θ a b = h m a h n b X ( m ; n ) {\displaystyle \theta _{ab}={h^{m}}_{a}\,{h^{n}}_{b}X_{(m;n)}} 是扩张张量, θ {\displaystyle \theta } 是它的迹,称为扩张标量。 h a b = g a b + X a X b {\displaystyle h_{ab}=g_{ab}+X_{a}\,X_{b}} 是正交于 X → {\displaystyle {\vec {X}}} 的超平面上的投影张量。另外,圆点表示对固有时的微分。潮汐张量(英语:Electrogravitic tensor) E [ X → ] a b {\displaystyle E[{\vec {X}}]_{ab}} 的迹可写为 E [ X → ] a a = R m n X m X n {\displaystyle {E[{\vec {X}}]^{a}}_{a}=R_{mn}\,X^{m}\,X^{n}} +1 这个量有时也称为雷乔杜里标量。 Remove ads参见 汇(英语:Congruence (general relativity)) 引力奇点 彭罗斯-霍金奇点定理 注释Loading content...参考资料Loading content...外部链接Loading content...Loading related searches...Wikiwand - on Seamless Wikipedia browsing. On steroids.Remove ads