格兰-泰勒棱镜

格兰-泰勒棱镜（英语：Glan–Taylor prism）是一种用作偏振器或偏振分光镜的棱镜^[1]。它是现代偏振棱镜中最常见的类型之一。阿查德（英语：Archard）和泰勒于1948年首次对其进行了描述^[2]。

格兰-泰勒棱棱镜在内部气隙反射“S偏振光”，仅透射“P偏振光”分量。光轴在图平面内是垂直的。

棱镜由两个方解石（或有时其它双折射材料）的直角棱镜组成，它们在长面上以气隙隔开。方解石晶体的光轴平行于反射平面排列。气隙处“S偏振光”的全反射可确保设备仅传输“P偏振光”。由于间隙处的入射角可以合理地接近布鲁斯特角（起偏角），因此减少了“P偏振光”的不必要反射，使格兰-泰勒棱镜的设计比格兰-傅科棱镜具有更好的透射率^[1][3]。请注意，虽然透射光束是完全偏振的，但反射光束不是。晶体的侧面可以抛光以允许反射光束出射，也可以变黑以吸收它。后者减少了被拒绝光束的不必要的菲涅耳反射。

存在一种称为“平面雷射棱镜”的设计变体，是一个格兰-泰勒棱镜，但棱的切割角度更陡，以减少角视场为代价减少了反射损失^[1]。这些偏振器通常也被设计为容忍非常高的光束强度，例如由雷射器产生的光束强度。差异可能包括使用低散射损失的方解石，提高晶体表面，特别是侧面的抛光质量，以及更好的抗反射涂层。商业上可以买到辐照度损伤阈值大于1GW/cm2的棱镜。

相关条目

• 格兰-傅科棱镜
• 格兰-汤普逊棱镜