後牛頓形式論維基百科,自由的 encyclopedia 在不同的引力度規理論中,決定時空度規的場方程具有很大的差異。但是,在弱場和慢運動及低能的情況下,幾乎所有度規理論的時空度規都具有相同的結構,都可以寫成閔可夫斯基度規加上微擾,並按照由系統的物質變量所定義的各種引力勢的冪級數展開。各種度規理論都具有相同形式的度規展開式,它們的區別僅在於展開係數有不同的值。這樣,就可以用一個統一的後牛頓理論來描述各種度規理論。這樣一個統一的理論稱為 參數化後牛頓(PPN)形式體系,度規展開式中的展開係數稱為PPN參數。 此條目需要編修,以確保文法、用詞、語氣、格式、標點等使用恰當。 (2023年2月10日)
在不同的引力度規理論中,決定時空度規的場方程具有很大的差異。但是,在弱場和慢運動及低能的情況下,幾乎所有度規理論的時空度規都具有相同的結構,都可以寫成閔可夫斯基度規加上微擾,並按照由系統的物質變量所定義的各種引力勢的冪級數展開。各種度規理論都具有相同形式的度規展開式,它們的區別僅在於展開係數有不同的值。這樣,就可以用一個統一的後牛頓理論來描述各種度規理論。這樣一個統一的理論稱為 參數化後牛頓(PPN)形式體系,度規展開式中的展開係數稱為PPN參數。 此條目需要編修,以確保文法、用詞、語氣、格式、標點等使用恰當。 (2023年2月10日)