數學數學物理中,鮑利矩陣是一組三個2×2的么正厄米矩陣[1]一般都以希臘字母σ來表示,但有時當他們在和同位旋的對稱性做連結時,會被寫成τ。他們在鮑利表像(σz表像)可以寫成:

這些矩陣是以物理學家沃爾夫岡·鮑利命名的。在量子力學中,它們出現在鮑利方程式中描述磁場自旋之間相互作用的一項。所有的鮑利矩陣都是厄米矩陣,它們和單位矩陣I(有時候又被稱為為第零號鮑利矩陣σ0),的線性張成為2×2厄米矩陣的向量空間

從量子力學的角度來看,埃爾米特矩陣算符)代表可觀測的物理量,因此,σk, k= 0,1,2,3的線性張成代表所有作用在二維希爾伯特空間的物理量所形成的空間。從鮑利本人的的研究來看,σk , k=1,2,3所代表的物理量是自旋在三維歐幾里得空間3中第k個座標軸的投影分量。

數學性質

三個鮑利矩陣可以共同用一種單一形式表達:

其中δab克羅內克δ函數。當a=b時,其值為1;當ab時,其值為0。

本徵值和本徵向量

這些矩陣是對合的:

其中I單位矩陣

此外,鮑利矩陣的行列式和它們的分別為:

故從上述關係可以推得每個鮑利矩陣σi本徵值分別為±1。

每個鮑利矩陣有兩個本徵值,+1和−1,其對應的歸一化本徵向量為:

鮑利向量

鮑利向量定義為:

這個定義提供了將一般向量基底對應到鮑利矩陣的基底的機制

相同的下標是使用了愛因斯坦求和約定。此外:

對易關係

鮑利矩陣有以下的對易關係:

以及以下的反對易關係。

其中εabc列維-奇維塔符號δab克羅內克函數,是I是2 ×2的單位矩陣。而一樣的,上面使用了愛因斯坦求和約定。

和內積、外積的關係

將鮑利矩陣的對易反對易相加得:

因此可得:

為了避免符號重複,將a, b, c改成p, q, r,然後把上式和三維向量apbq內積,可得:

將它轉換成向量積的表達式:

鮑利向量的指數

,而且對於偶數n可得:

另外加上之前求得在n = 1的情況可在n為奇數的情況:

利用矩陣指數的概念,加上正弦餘弦泰勒級數展開式,可得:

第一項的總和為,第二項括號裏的總和是,於是:

2

這可以看做是歐拉公式的類比。

完備性關係

另一個常用來區別鮑利矩陣的方法是用上標i,用不同的i來代表不同的鮑利矩陣,而下標則代表不同的矩陣元素。因此第i個鮑利矩陣的第α行第β列的元素可表示為σ iαβ

利用這種表示方法,鮑利矩陣的完備性關係可寫作:

有時習慣上將2×2單位舉寫成σ0,也就是,σ0αβ = δαβ。如此一來完備性關係可以更為簡潔的表示成:

和換位算符的關係

令算符Pij換位算符(或稱為置換算符)。對於兩個在張量積空間2 ⊗ ℂ2中的自旋σiσj該算符有:

的關係。這個算符可以更進一步的用鮑利矩陣來表示:

該算符有兩個本徵值,分別1和-1,這個算符可以用於代表某些哈密頓量的相互作用項,產生對稱和反對稱的本徵態分裂的效果。

SU (2)

四元數與鮑利矩陣

{I, 1, 2, 3}的實數張成與四元數的實代數同構,可透過下列映射得到對應關係(注意到鮑利矩陣的負號):

另外一種方式的映射為將鮑利矩陣的次序反轉[2]

既然單位四元數與SU(2)為群同構,此亦代表鮑利矩陣也可用來描述SU(2)。從SU(2)SO(3)的2對1同態性,也可以用鮑利矩陣來表述。

四元數構成可除代數——所有非零元素皆有反元素,然而鮑利矩陣並非如此。鮑利矩陣生成的代數的四元數版,參見複四元數,其共有8個實維度。

相關條目

參考文獻

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