轉動慣量列表

關於這個物理量的嚴格定義及其推導過程，請參見轉動慣量。

對於一個有多個質點的系統，${\displaystyle I=\sum _{i=1}^{N}{m_{i}r_{i}^{2}}}$。若該系統由剛體組成，可以用無限個質點的轉動慣量和，即用積分計算其轉動慣量。以下列表給出了常見物理模型的轉動慣量。

值得注意的是，不應將其與截面慣量（又稱截面二次軸矩（second axial moment of area）），截面矩（area moment of inertia）混淆，後者用於彎折方面的計算。以下之轉動慣量假設了整個物體具有均勻的常數密度。

常見物理模型的轉動慣量

描述	圖形	轉動慣量	註解
質點，離軸距離為r，質量為m		${\displaystyle I=mr^{2}\,\!}$	—
兩端開通的薄圓柱殼，半徑為r，質量為m		${\displaystyle I=mr^{2}\,\!}$[1]	此表示法假設了殼的厚度可以忽略不計。此為下一個物體，當其r1 = r2時的特例。
兩端開通的厚圓柱，內半徑為r1，外半徑為r2，高為h，質量為m		${\displaystyle I_{z}={\frac {1}{2}}m\left({r_{1}}^{2}+{r_{2}}^{2}\right)}$ ${\displaystyle I_{x}=I_{y}={\frac {1}{12}}m\left[3\left({r_{1}}^{2}+{r_{2}}^{2}\right)+h^{2}\right]}$ 或者定義標準化厚度tn = t/r並定義r = r2， 可得${\displaystyle I_{z}=mr^{2}\left(1-t_{n}+{\frac {1}{2}}t_{n}^{2}\right)}$	—
實心圓柱，半徑為r，高為h，質量為m		${\displaystyle I_{z}={\frac {mr^{2}}{2}}\,\!}$[1] ${\displaystyle I_{x}=I_{y}={\frac {1}{12}}m\left(3r^{2}+h^{2}\right)\,\!}$	此為前面物體，當其r1 = 0時的特例。
薄圓盤，半徑為r，質量為m		${\displaystyle I_{z}={\frac {mr^{2}}{2}}\,\!}$ ${\displaystyle I_{x}=I_{y}={\frac {mr^{2}}{4}}\,\!}$	此為前面物體，當其h = 0時的特例。
圓環，半徑為r，質量為m		${\displaystyle I_{z}=mr^{2}\,\!}$ ${\displaystyle I_{x}=I_{y}={\frac {mr^{2}}{2}}\,\!}$	此為後面環面，當其b = 0時的特例。
球殼，內半徑為r1，外半徑為r2，質量為m		${\displaystyle I={\frac {2}{5}}m\left({\frac {{r_{2}}^{5}-{r_{1}}^{5}}{{r_{2}}^{3}-{r_{1}}^{3}}}\right)\,\!}$[1]	—
實心球，半徑為r，質量為m		${\displaystyle I={\frac {2mr^{2}}{5}}\,\!}$[1]	此為前面物體，當其r1 = 0時的特例；也是後面橢球，當其a = b = c時的特例。
空心球，半徑為r，質量為m		${\displaystyle I={\frac {2mr^{2}}{3}}\,\!}$	此為前面球殼，當其r1 → r2時的極限。
橢球，半軸為a、b、c，質量為m		${\displaystyle I_{a}={\frac {1}{5}}m\left(b^{2}+c^{2}\right)\,\!}$ ${\displaystyle I_{b}={\frac {1}{5}}m\left(a^{2}+c^{2}\right)\,\!}$ ${\displaystyle I_{c}={\frac {1}{5}}m\left(a^{2}+b^{2}\right)\,\!}$	—
圓錐，半徑為r，高為h，質量為m		${\displaystyle I_{z}={\frac {3}{10}}mr^{2}\,\!}$[2] ${\displaystyle I_{x}=I_{y}={\frac {3}{20}}m\left({r^{2}}+{4}h^{2}\right)\,\!}$[2]	—
實心長方體，高為h，寬為w，長為d，質量為m		${\displaystyle I_{h}={\frac {1}{12}}m\left(w^{2}+d^{2}\right)}$ ${\displaystyle I_{w}={\frac {1}{12}}m\left(h^{2}+d^{2}\right)\,\!}$ ${\displaystyle I_{d}={\frac {1}{12}}m\left(h^{2}+w^{2}\right)\,\!}$	邊長為${\displaystyle s}$的立方體對任意過質心的軸的轉動慣量${\displaystyle I_{\mathrm {CM} }={\frac {ms^{2}}{6}}\,\!}$。
正四面體，邊長為s，質量為m		${\displaystyle I_{\mathrm {solid} }={\frac {1}{20}}ms^{2}\,\!}$ ${\displaystyle I_{\mathrm {hollow} }={\frac {1}{12}}ms^{2}\,\!}$[3]	「solid」意為實心，「hollow」意為空心，下同。
正八面體，邊長為s，質量為m		${\displaystyle I_{x,\mathrm {hollow} }=I_{y,\mathrm {hollow} }=I_{z,\mathrm {hollow} }={\frac {1}{6}}ms^{2}\,\!}$[3] ${\displaystyle I_{x,\mathrm {solid} }=I_{y,\mathrm {solid} }=I_{z,\mathrm {solid} }={\frac {1}{10}}ms^{2}\,\!}$[3]	—
細棒，長為L，質量為m		${\displaystyle I_{\mathrm {center} }={\frac {mL^{2}}{12}}\,\!}$[1]	此表示法假設了棒的寬度和厚度可以忽略不計。此為前面實心長方體，當其w = L，h = d = 0時的特例。
細棒，長為L，質量為m		${\displaystyle I_{\mathrm {end} }={\frac {mL^{2}}{3}}\,\!}$[1]	此表示法假設了棒的寬度和厚度可以忽略不計。
環面，圓管的半徑為a，截面的半徑為b，質量為m		關於直徑：${\displaystyle {\frac {1}{8}}\left(4a^{2}+5b^{2}\right)m\,\!}$[4] 關於縱軸：${\displaystyle \left(a^{2}+{\frac {3}{4}}b^{2}\right)m\,\!}$	—
薄多邊形，頂點為${\displaystyle {\vec {P}}_{1}}$，${\displaystyle {\vec {P}}_{2}}$，${\displaystyle {\vec {P}}_{3}}$，……，${\displaystyle {\vec {P}}_{N}}$，質量為${\displaystyle m}$		${\displaystyle I={\frac {m}{6}}{\frac {\sum _{n=1}^{N}||{\vec {P}}_{n+1}\times {\vec {P}}_{n}||({\vec {P}}_{n+1}^{2}+{\vec {P}}_{n+1}\cdot {\vec {P}}_{n}+{\vec {P}}_{n}^{2})}{\sum _{n=1}^{N}||{\vec {P}}_{n+1}\times {\vec {P}}_{n}||}}}$	外接圓半徑為R，質量為m的正n邊形，對過其中心且垂直於所在平面的軸的轉動慣量${\displaystyle I={\frac {1}{2}}mR^{2}\left(1-{\frac {2}{3}}\sin ^{2}{\frac {\pi }{n}}\right)\,\!}$[5]

常見物理模型的三維慣量張量

以下列表給出了每個物體主軸（英語：Principal axis theorem）上的慣量張量。

為了保留上面的I的標量矩，I的張量矩根據以下式子被投射在由單位向量n所定義的方向上：

${\displaystyle \mathbf {n} \cdot \mathbf {I} \cdot \mathbf {n} \equiv n_{i}I_{ij}n_{j}\,,}$

其中點積表示用到了張量收縮（英語：tensor contraction）和愛因斯坦求和約定。n可以是I_x, I_y, I_z的笛卡爾基e_x, e_y, e_z

描述	圖形	慣量張量矩
實心球，半徑為r，質量為m		${\displaystyle I={\begin{bmatrix}{\frac {2}{5}}mr^{2}&0&0\\0&{\frac {2}{5}}mr^{2}&0\\0&0&{\frac {2}{5}}mr^{2}\end{bmatrix}}}$
空心球，半徑為r，質量為m		${\displaystyle I={\begin{bmatrix}{\frac {2}{3}}mr^{2}&0&0\\0&{\frac {2}{3}}mr^{2}&0\\0&0&{\frac {2}{3}}mr^{2}\end{bmatrix}}}$
實心橢球，半軸為a、b、c，質量為m		${\displaystyle I={\begin{bmatrix}{\frac {1}{5}}m(b^{2}+c^{2})&0&0\\0&{\frac {1}{5}}m(a^{2}+c^{2})&0\\0&0&{\frac {1}{5}}m(a^{2}+b^{2})\end{bmatrix}}}$
圓錐，半徑為r，高為h，質量為m		${\displaystyle I={\begin{bmatrix}{\frac {3}{5}}mh^{2}+{\frac {3}{20}}mr^{2}&0&0\\0&{\frac {3}{5}}mh^{2}+{\frac {3}{20}}mr^{2}&0\\0&0&{\frac {3}{10}}mr^{2}\end{bmatrix}}}$
實心長方體，高為h，寬為w，長為d，質量為m	180x	${\displaystyle I={\begin{bmatrix}{\frac {1}{12}}m(h^{2}+d^{2})&0&0\\0&{\frac {1}{12}}m(w^{2}+d^{2})&0\\0&0&{\frac {1}{12}}m(w^{2}+h^{2})\end{bmatrix}}}$
端點繞y軸旋轉的細棒，長為l，質量為m		${\displaystyle I={\begin{bmatrix}{\frac {1}{3}}ml^{2}&0&0\\0&0&0\\0&0&{\frac {1}{3}}ml^{2}\end{bmatrix}}}$
中心繞y軸旋轉的細棒，長為l，質量為m		${\displaystyle I={\begin{bmatrix}{\frac {1}{12}}ml^{2}&0&0\\0&0&0\\0&0&{\frac {1}{12}}ml^{2}\end{bmatrix}}}$
實心圓柱，半徑為r，高為h，質量為m		${\displaystyle I={\begin{bmatrix}{\frac {1}{12}}m(3r^{2}+h^{2})&0&0\\0&{\frac {1}{12}}m(3r^{2}+h^{2})&0\\0&0&{\frac {1}{2}}mr^{2}\end{bmatrix}}}$
兩端開通的厚圓柱，內半徑為r1，外半徑為r2，高為h，質量為m		${\displaystyle I={\begin{bmatrix}{\frac {1}{12}}m(3(r_{1}^{2}+r_{2}^{2})+h^{2})&0&0\\0&{\frac {1}{12}}m(3(r_{1}^{2}+r_{2}^{2})+h^{2})&0\\0&0&{\frac {1}{2}}m(r_{1}^{2}+r_{2}^{2})\end{bmatrix}}}$

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