李纳-维谢势维基百科,自由的 encyclopedia 在电动力学里,李纳-维谢势指的是移动中的带电粒子的推迟势。从麦克斯韦方程组,可以推导出李纳-维谢势;而从李纳-维谢势,又可以推导出一个移动中的带电粒子所生成的含时电磁场。但是,李纳-维谢势不能描述微观系统的量子行为。 在这篇文章内,向量与标量分别用粗体与斜体显示。例如,位置向量通常用 r {\displaystyle \mathbf {r} \,\!} 表示;而其大小则用 r {\displaystyle r\,\!} 来表示。检验变数或场变数的标记的后面没有单撇号“ ′ {\displaystyle '\,\!} ”;源变数的标记的后面有单撇号“ ′ {\displaystyle '\,\!} ”。 埃米尔·维舍特 阿弗雷-玛丽·李纳(英语:Alfred-Marie Liénard)于1898年,埃米尔·维舍特于1900年,分别独立地研究求得李纳-维谢势的公式[1][2]。于1995年,Ribarič和Šušteršič正确计算出移动中的偶极子和四极子的推迟势[3]。
在电动力学里,李纳-维谢势指的是移动中的带电粒子的推迟势。从麦克斯韦方程组,可以推导出李纳-维谢势;而从李纳-维谢势,又可以推导出一个移动中的带电粒子所生成的含时电磁场。但是,李纳-维谢势不能描述微观系统的量子行为。 在这篇文章内,向量与标量分别用粗体与斜体显示。例如,位置向量通常用 r {\displaystyle \mathbf {r} \,\!} 表示;而其大小则用 r {\displaystyle r\,\!} 来表示。检验变数或场变数的标记的后面没有单撇号“ ′ {\displaystyle '\,\!} ”;源变数的标记的后面有单撇号“ ′ {\displaystyle '\,\!} ”。 埃米尔·维舍特 阿弗雷-玛丽·李纳(英语:Alfred-Marie Liénard)于1898年,埃米尔·维舍特于1900年,分别独立地研究求得李纳-维谢势的公式[1][2]。于1995年,Ribarič和Šušteršič正确计算出移动中的偶极子和四极子的推迟势[3]。