此条目的主题是变分法中的结论。关于组合数学中的原理,请见“抽屉原理”。在数学中的位势论里,狄利克雷原理是关于在 R n {\displaystyle \mathbb {R} ^{n}} 中的某个区域 Ω {\displaystyle \Omega } 上的泊松方程 Δ u + f = 0 {\displaystyle \Delta u+f=0\,} 满足边界条件 在 ∂ Ω {\displaystyle \partial \Omega } 上 u = g {\displaystyle u=g\,} 的解 u(x) 的刻画。原理说明,u(x) 是使得狄利克雷势能 E [ v ] = ∫ Ω ( 1 2 | ∇ v | 2 − v f ) d x {\displaystyle E[v]=\int _{\Omega }\left({\frac {1}{2}}|\nabla v|^{2}-vf\right)\,\mathrm {d} x} 最小的几乎处处二次可导,并且在边界 ∂ Ω {\displaystyle \partial \Omega } 上满足 v = g {\displaystyle v=g} 的函数 v {\displaystyle v} (如果至少存在一个函数使得以上的积分成立的话)。这个原理得名于德国数学家勒热纳·狄利克雷。 由于以上的狄利克雷积分是下有界的,因此必然存在一个下确界。黎曼和其他的数学家都认为下确界一定能够达到,直到魏尔斯特拉斯举出了一个无法达到下确界的泛函的例子。后来希尔伯特严格证明了黎曼对狄利克雷原理的使用之正当性。 Remove ads证明 以下给出 g = 0 {\displaystyle g=0} 时的证明[1]。假设 u 是使得 E [ v ] = ∫ Ω ( 1 2 | ∇ v | 2 − v f ) d x {\displaystyle E[v]=\int _{\Omega }\left({\frac {1}{2}}|\nabla v|^{2}-vf\right)\,\mathrm {d} x} 最小的并且几乎处处二次可导,并且在边界 ∂ Ω {\displaystyle \partial \Omega } 上满足 v = 0 {\displaystyle v=0} 的函数 v {\displaystyle v} ,那么对于任意一个满足边界条件的函数 w {\displaystyle w} ,任意正实数 ε {\displaystyle \varepsilon } 都有: E [ u + ε w ] = ∫ Ω ( 1 2 | ∇ u + ε ∇ w | 2 − u f − ε w f ) d x ⩾ ∫ Ω ( 1 2 | ∇ u | 2 − u f ) d x {\displaystyle E[u+\varepsilon w]=\int _{\Omega }\left({\frac {1}{2}}|\nabla u+\varepsilon \nabla w|^{2}-uf-\varepsilon wf\right)\,\mathrm {d} x\geqslant \int _{\Omega }\left({\frac {1}{2}}|\nabla u|^{2}-uf\right)\,\mathrm {d} x} 即 ∫ Ω ( ε ∇ u ⋅ ∇ w + 1 2 ε 2 | ∇ w | 2 − ε w f ) d x ⩾ 0 {\displaystyle \int _{\Omega }\left(\varepsilon \nabla u\cdot \nabla w+{\frac {1}{2}}\varepsilon ^{2}|\nabla w|^{2}-\varepsilon wf\right)\,\mathrm {d} x\geqslant 0} 上式左侧是一个关于 ε {\displaystyle \varepsilon } 的二次多项式,并且在 ε = 0 {\displaystyle \varepsilon =0} 的时候取到最小值,所以有: ∫ Ω ( ∇ u ⋅ ∇ w − w f ) d x = 0 {\displaystyle \int _{\Omega }\left(\nabla u\cdot \nabla w-wf\right)\,\mathrm {d} x=0} 另一方面,由于函数 w {\displaystyle w} 满足边界条件,即在 ∂ Ω {\displaystyle \partial \Omega } 上满足 w = 0 {\displaystyle w=0} ,因此有: 0 = ∫ ∂ Ω w ( ∇ u ⋅ n ) d σ = ∫ Ω div ( w ⋅ ∇ u ) d x = ∫ Ω ( w Δ u + ∇ u ⋅ ∇ w ) d x = ∫ Ω w ( Δ u + f ) d x {\displaystyle {\begin{aligned}0&=\int _{\partial \Omega }w\left(\nabla u\cdot \mathbf {n} \right)\,\mathrm {d} \sigma =\int _{\Omega }\operatorname {div} \left(w\cdot \nabla u\right)\,\mathrm {d} x\\&=\int _{\Omega }\left(w\Delta u+\nabla u\cdot \nabla w\right)\,\mathrm {d} x=\int _{\Omega }w\left(\Delta u+f\right)\,\mathrm {d} x\end{aligned}}} 这个结果对所有满足边界条件的函数 w {\displaystyle w} 都成立,因此根据变分法基本引理,可以得到 Δ u + f = 0 {\displaystyle \Delta u+f=0} Remove ads参见 普拉托问题 格林第一公式 参考来源Loading content...Loading related searches...Wikiwand - on Seamless Wikipedia browsing. On steroids.Remove ads