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向形
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理論物理中,向形(orientifold)是對軌形的推廣,1987年由Augusto Sagnotti提出。其新穎之處在於,弦論中軌形群的非平凡元素包括弦方向的反轉;因此,向形化會產生無向弦,即沒有攜帶「箭頭」的弦,其兩個相反方向是等價的。第一型弦理論是最簡單的例子,可通過向形化IIB型弦得到。
用數學術語來說,給定光滑流形,兩自由作用離散群與世界面宇稱算子(使得),向形便可表為商空間。若空,則商空間是軌形;若非空,則是向形。
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在弦論的應用
弦論中,是通過捲起額外維度得到的緊空間,具體說是6維卡拉比-丘流形。最簡單的可行緊空間是由修改環面形成的空間。
6維空間採用卡拉比-丘形式,是為了使弦論的超對稱部分破缺,以使其更符合現象。第二類弦論有32個實超荷,在6維環面上緊化後,都不會破缺。在更一般的卡拉比-丘6維流形上緊化,則會有3/4的超對稱破缺,產生具有8個超荷(N=2)的4維理論。要進一步分解為現象上唯一可行的非平凡超對稱(N=1),必須將一半的超對稱生成子投影出來,這可通過向形投影來實現。
除了用卡拉比-丘以突破N=2之外,還有更簡單的方法:用由環面生成的軌形。這時,研究與空間相關的對稱群更簡單,因為空間的定義就給出了對稱群。
軌形群僅限於能在環面格上起晶體學作用的群,[1]即保格。可由對合生成,注意不要與表示弦長度方向上位置的參數相混淆。對合以不同形式作用於全純3形式(同樣,不要與上面的宇稱算子混淆),取決於所用的弦公式。[2]
- IIB型:或
- IIA型:
向形作用還原到弦向的改變的軌跡,稱作向形面。對合不影響時空宏觀維度,於是向形可有維度至少為3的O平面。在時,所有空間維度都可能保持不變,O9面也可能存在。I型弦論中的向形面就是時空填充O9面。 更一般地說,可考慮向形Op面,維度p的計算與Dp膜類似。O面與D膜可在相同結構中使用,並通常具有彼此相反的張力。
但與D膜不同的是,O面不是動態的。它們完全由對合作用定義,而非像D膜由弦邊界條件定義。計算蝌蚪約束時,要同時考慮O面和D膜。
對合也作用於復結構(1,1)形式J
- IIB型:
- IIA型:
這樣,空間參數化的模 數就減少了。由於是對合,所以特徵值。(1,1)形式基,維數(由向形上同調的霍奇菱形定義)寫作:每個基形式在下都有確定的符號。由於模由定義,J在下則要如上進行變換,因此只有在下與宇稱正確的2形式基元素相配的模才能存活。於是,會產生上同調的分裂:,一般來說描述向形用的模數也少於描述構建向形的軌形所用的模數。[3]要注意的是,雖然向形投影出了一半的超對稱生成子,但投影出的模數則因空間而異。有時,即所有(1-1)形式在向形投影下都有相同的宇稱。這樣,不同超對稱內容進入模行為的方式是通過模經歷的通量相關純量勢,N=1情形異於N=2。
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腳註
參考文獻
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