球面像差

球面像差（spherical aberration，SA）又稱球差，屬於光學系統中的一種像差，其產生是從主光軸上的一個物點發出的光束，經光學系統後不相交於一點，而是在理想像平面上形成一個彌散的狀如圓像光斑，近軸光線交於較遠處，而邊緣光線交於較近處；與彗差的產生是因軸外物點發出的寬光束有別。

球面像差一般發生在經過透鏡折射或面鏡反射的光線，接近中心與靠近邊緣的光線不能將影像聚集在一個點上。這在望遠鏡和其他的光學儀器上都是一個缺點。這是因為透鏡和面鏡必須滿足所需的形狀，否則不能聚焦在一個點上造成的。

由於球面透鏡的表面曲率恆定，其邊緣區域的折射能力更強，因此球差是球面透鏡的固有特性。在高精度光學系統（如相機鏡頭、顯微鏡）中，使用非球面透鏡或組合透鏡可以校正球差。

球面像差與鏡面直徑的四次方成正比，與焦長的三次方成反比，所以他在低焦比的鏡子，也就是所謂的「快鏡」上就比較明顯。

對使用球面鏡的小望遠鏡，當焦比低於f/10時，來自遠處的點光源（例如恆星）就不能聚集在一個點上。特別是來自鏡面邊緣的光線比來自鏡面中心的光線更不易聚焦，這造成影像因為球面像差的存在而不能很清晰的成象。所以焦比低於f/10的望遠鏡通常都使用非球面鏡或加上修正鏡。

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  球面像差。一個理想的鏡面(頂端)，能經所有入射的光線匯聚在光軸上的一個點，但一個真實的鏡面(底端)會有球面像差：靠近光軸的光線會比離光軸較遠的光線較為緊密的匯聚在一個點上，因此光線不能匯聚在一個理想的焦點上(圖較為誇張)
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  一個 點光源 在負球面像差(上) 、無球面像差(中)、和正球面像差(下)的系統中的成像情形。左面的影像是在焦點內成像，右邊是在焦點外的成像
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  平行光束通過透鏡後聚焦像的縱切面，上：負球面像差，中：無球面像差，下：正球面像差。鏡子位於圖的左側
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  來自球面鏡的球面像差

球面像差公式

單球面

一個球面，PA 為由球面頂點到非近軸光線入射點距離，球面左右介質的折射率分別為n，n'；非近軸入射角，折射角分別為J，J'；非近軸入射線和折射線與光軸的夾角分別為U，U'；近軸光線的入射角為i；這個球面對球面像差的貢獻為^[1]

球面像差=${\displaystyle {\frac {-2*PA*sin(-(1/2)*J'+(1/2)*J)*sin((1/2)*J'-(1/2)*U)*n*i}{(n'*u'*sin(U))}}}$

在四種情況下，球面像差為零：

1. PA=0：物體和像與球面頂點重合；
2. I'=I：物體和物象在球面的曲率中心；
3. i=0；
4. I=U'或I'=U：在這種情形下的球面成為消球差曲面。

消球差球面

根據球面折射的基本方程可以導出^[2]：

${\displaystyle L={\frac {r*(n+n')}{n}}}$

${\displaystyle L'={\frac {r*(n+n')}{n'}}}$

對於消球差曲面，凡是射向同一點B入射光，其折射線與光軸相交於一個共同點B'。

${\displaystyle BC=L-r=r*{\frac {n}{n'}}}$

${\displaystyle BC=L'-r=r*{\frac {n'}{n}}}$

例如，n=1，n'=1.5^[3]。

${\displaystyle L=2.5*r}$

${\displaystyle L'=1.6667*r}$

消球差曲面多用於高倍率顯微鏡的物鏡^[4][3]。一個消球差薄透鏡由一個消球差球面和一個平面鏡組成，對於平行光。消球差薄透鏡等同一塊平板玻璃，對於聚合光束，消球差薄透鏡增加光束的聚合度，對於發散光束，消球差薄透鏡增加光束的發散度^[5]。

同軸球面系

對於一個由多個球面組成鏡頭，球面像差由以下公式給出^[6]：

LA'=trans+newsp

其中 trans=${\displaystyle {\frac {LA*n[1]*n'[1]*sin(U[1])}{(n'[k]*u'[k]*sin(U'[k]))}}}$

newsp= ${\displaystyle \sum _{k=1}^{k}({\frac {-2*PA*sin(-(1/2)*J'+(1/2)*J)*sin((1/2)*J'-(1/2)*U)*n*i}{(n'[k]*u'[k]*sin(U[k]))}}}$

球面像差展開式

球面像差可表示為

LA'=${\displaystyle a*Y^{2}+b*Y^{4}+c*Y^{6}+}$………………^[7][8]。其中Y是入射光線的在球面入射點到光軸的距離。

球面像差
紅線代表二次項，藍線代表二次和四次項之和，黑線為二、四、六次項之和

薄透鏡組的球面像差

亞歷山大·尤金·康拉迪推導出薄透鏡組的球面像差公式如下^[9][10]:

SC=${\displaystyle {\frac {y^{4}}{n_{0}'*u_{0}^{2}}}*\sum (G_{1}*c^{3}-G_{2}*c^{2}*c_{1}+G_{3}*c^{2}*v_{1}+G_{4}*c*c_{1}*v_{1}+G_{6}*c*v_{1}^{2})}$。

其中「0」代表最後的結果，Σ代表對各鏡片之和

${\displaystyle c={\frac {1}{f*(n-1)}}}$

${\displaystyle c={\frac {1}{r_{1}}}}$

${\displaystyle G_{1}={\frac {n^{2}*(n-1)}{2}}}$

${\displaystyle G_{2}={\frac {1}{2}}*(2*n+1)(n-1)}$

${\displaystyle G_{3}={\frac {1}{2}}*(3n+1)(n-1)}$

${\displaystyle G_{4}={\frac {1}{2*n}}*(n+2)(n-1)}$

${\displaystyle G_{5}{\frac {1}{2*n}}*(n^{2}-1)}$

${\displaystyle G_{6}={\frac {1}{2*n}}*(3*n+2)}$

薄透鏡的球面像差

對於單薄鏡片，上式可簡化為^[11]。

單鏡片的球面像差=LA'=${\displaystyle -y^{2}*l'^{2}*(\sum (G_{1}*c^{3}-G_{2}*c^{2}*c_{1}+G_{3}*c^{2}*v_{1}+G_{4}*c*c_{1}*v_{1}+G_{6}*c*v_{1}^{2})}$

令上式對c_1的導數為零，可求得單鏡片具有最小球面像差的條件^[12]:

${\displaystyle {\frac {dLA'}{dc_{1}}}}$=${\displaystyle -y^{2}*l'^{2}*(-G_{2}*c^{2}+2*G_{4}*c*c_{1}-G_{5}*c*v_{1})=0}$

即 ${\displaystyle c_{1}={\frac {G_{2}c+G_{5}v_{1}}{2G_{4}}}}$=${\displaystyle {\frac {0.5*n*(2*n+1)*c+2*(n+1)*v_{1}}{n+2}}}$.

當物距為無窮遠時，v_1=0;

於是

${\displaystyle {\frac {c_{2}}{c_{1}}}={\frac {r_{1}}{r_{2}}}={\frac {2n-n-4}{n*(2n+1)}}}$^[13]。

n	r_1/r_2
1.5	-6
1.518	-6.7374
1.6	-14
1.7	93.5
1.8	12.1765
2	5
3	1.9
4	1.5