이 문서는 특별한 동차 공간에 관한 것입니다. 약한 분리 공리를 만족시키는 위상 공간에 대해서는 R0 공간 문서를 참고하십시오.리만 기하학과 리 군론에서 대칭 공간(對稱空間, 영어: symmetric space)은 일반점의 안정자군이 어떤 대합에 의하여 정의되는 동차 공간이다. 정의요약관점 대칭 공간 G / H {\displaystyle G/H} 는 다음 조건을 만족시키는 동차 공간이다. H {\displaystyle H} 는 어떤 대합 σ : G → G {\displaystyle \sigma \colon G\to G} 에 대하여, G σ {\displaystyle G^{\sigma }} 의 열린집합이다. 여기서 G σ = { g ∈ G : σ g = g } {\displaystyle G^{\sigma }=\{g\in G\colon \sigma g=g\}} 는 σ {\displaystyle \sigma } 에 의한 고정점들의 부분 공간이다. 대칭 공간의 계수(階數, 영어: rank)는 접공간의 부분 벡터 공간 가운데, 곡률이 0인 것의 최대 차원이다. 대칭 공간 가운데 에르미트 다양체인 것들은 항상 자동적으로 켈러 다양체를 이루며, 이를 에르미트 대칭 공간(Hermite對稱空間, 영어: Hermitian symmetric space)이라고 한다. G {\displaystyle G} 의 리 대수가 g {\displaystyle {\mathfrak {g}}} 라고 하자. 대합 σ : g → g {\displaystyle \sigma \colon {\mathfrak {g}}\to {\mathfrak {g}}} 는 σ 2 = 1 {\displaystyle \sigma ^{2}=1} 이므로 고윳값 ± 1 {\displaystyle \pm 1} 을 갖는다. 이에 따라, g {\displaystyle {\mathfrak {g}}} 는 두 부분 공간의 직합으로 나타내어지며, 고윳값이 + 1 {\displaystyle +1} 인 부분 대수는 H {\displaystyle H} 의 리 대수 h {\displaystyle {\mathfrak {h}}} 와 같다. 고윳값이 − 1 {\displaystyle -1} 인 부분 대수는 m {\displaystyle {\mathfrak {m}}} 이라고 적자. g = h ⊕ m {\displaystyle {\mathfrak {g}}={\mathfrak {h}}\oplus {\mathfrak {m}}} [ h , h ] ⊂ h {\displaystyle [{\mathfrak {h}},{\mathfrak {h}}]\subset {\mathfrak {h}}} [ h , m ] ⊂ m {\displaystyle [{\mathfrak {h}},{\mathfrak {m}}]\subset {\mathfrak {m}}} [ m , m ] ⊂ h {\displaystyle [{\mathfrak {m}},{\mathfrak {m}}]\subset {\mathfrak {h}}} Remove ads성질 함의 관계 리 군 G {\displaystyle G} 의 닫힌 부분군 H ≤ G {\displaystyle H\leq G} 가 주어졌으며, 이들에 대응하는 리 대수가 각각 h ⊆ g {\displaystyle {\mathfrak {h}}\subseteq {\mathfrak {g}}} 라고 하자. 또한, 항상 g = h + m {\displaystyle {\mathfrak {g}}={\mathfrak {h}}+{\mathfrak {m}}} 이 되는 실수 벡터 공간 m ⊆ g {\displaystyle {\mathfrak {m}}\subseteq {\mathfrak {g}}} 를 찾을 수 있다. 이제, m {\displaystyle {\mathfrak {m}}} 이 가질 수 있는 다음과 같은 일련의 조건들을 정의할 수 있으며, 이 조건들은 다음과 같은 동차 공간들을 정의한다. 자세한 정보 , ... 공간조건 동차 공간(없음) 가약 동차 공간 Ad ( H ) h ⊆ m {\displaystyle \operatorname {Ad} (H){\mathfrak {h}}\subseteq {\mathfrak {m}}} 대칭 공간 Ad ( H ) m ⊆ m {\displaystyle \operatorname {Ad} (H){\mathfrak {m}}\subseteq {\mathfrak {m}}} , [ m , m ] ⊆ h {\displaystyle [{\mathfrak {m}},{\mathfrak {m}}]\subseteq {\mathfrak {h}}} 리만 대칭 공간대칭 공간이며, m {\displaystyle {\mathfrak {m}}} 위에 Ad ( H ) {\displaystyle \operatorname {Ad} (H)} -불변 내적이 존재 닫기 여기서, Ad ( H ) m ⊆ m {\displaystyle \operatorname {Ad} (H){\mathfrak {m}}\subseteq {\mathfrak {m}}} 인 조건은 [ h , m ] ⊆ m {\displaystyle [{\mathfrak {h}},{\mathfrak {m}}]\subseteq {\mathfrak {m}}} 을 함의한다. (만약 H {\displaystyle H} 의 중심이 자명하다면 이는 리 대수 조건과 동치이다.) 리만 대칭 공간의 경우, m {\displaystyle {\mathfrak {m}}} 은 G / H {\displaystyle G/H} 의 접공간과 동형이므로, m {\displaystyle {\mathfrak {m}}} 위의 내적은 G / H {\displaystyle G/H} 위의 리만 계량을 정의한다. Remove ads분류요약관점 콤팩트 대칭 공간은 엘리 카르탕에 의하여 모두 분류되었다.[1][2] 모든 연결 단일 연결 콤팩트 대칭 공간은 아래 군들의 직접곱이다. 아래 목록에서, 켈러 다양체가 되는 것은 특별히 표시하였다. 자세한 정보 , ... 이름 G H 차원 계수 켈러 다양체 AI SU ( n ) {\displaystyle \operatorname {SU} (n)} SO ( n ) {\displaystyle \operatorname {SO} (n)} ( n − 1 ) ( n + 2 ) / 2 {\displaystyle (n-1)(n+2)/2} n − 1 {\displaystyle n-1} AII SU ( 2 n ) {\displaystyle \operatorname {SU} (2n)} USp ( 2 n ) {\displaystyle \operatorname {USp} (2n)} ( n − 1 ) ( 2 n + 1 ) {\displaystyle (n-1)(2n+1)} n − 1 {\displaystyle n-1} AIII SU ( p + q ) {\displaystyle \operatorname {SU} (p+q)} S ( U ( p ) × U ( q ) ) {\displaystyle \operatorname {S} (\operatorname {U} (p)\times \operatorname {U} (q))} 2 p q {\displaystyle 2pq} min { p , q } {\displaystyle \min\{p,q\}} 켈러 다양체 BDI SO ( p + q ) {\displaystyle \operatorname {SO} (p+q)} SO ( p ) × SO ( q ) {\displaystyle \operatorname {SO} (p)\times \operatorname {SO} (q)} p q {\displaystyle pq} min { p , q } {\displaystyle \min\{p,q\}} q = 2 {\displaystyle q=2} 인 경우는 켈러 다양체 DIII SO ( 2 n ) {\displaystyle \operatorname {SO} (2n)} U ( n ) {\displaystyle \operatorname {U} (n)} n ( n − 1 ) {\displaystyle n(n-1)} ⌊ n / 2 ⌋ {\displaystyle \lfloor n/2\rfloor } 켈러 다양체 CI USp ( 2 n ) {\displaystyle \operatorname {USp} (2n)} U ( n ) {\displaystyle \operatorname {U} (n)} n ( n + 1 ) {\displaystyle n(n+1)} n {\displaystyle n} 켈러 다양체 CII USp ( 2 p + 2 q ) {\displaystyle \operatorname {USp} (2p+2q)} USp ( 2 p ) × USp ( 2 q ) {\displaystyle \operatorname {USp} (2p)\times \operatorname {USp} (2q)} 4 p q {\displaystyle 4pq} min { p , q } {\displaystyle \min\{p,q\}} EI E 6 {\displaystyle E_{6}} PUSp ( 8 ) {\displaystyle \operatorname {PUSp} (8)} 42 6 EII E 6 {\displaystyle E_{6}} SU ( 6 ) × SU ( 2 ) {\displaystyle \operatorname {SU} (6)\times \operatorname {SU} (2)} 40 4 EIII E 6 {\displaystyle E_{6}} SO ( 10 ) × U ( 1 ) {\displaystyle \operatorname {SO} (10)\times \operatorname {U} (1)} 32 2 켈러 다양체 EIV E 6 {\displaystyle E_{6}} F 4 {\displaystyle F_{4}} 26 2 EV E 7 {\displaystyle E_{7}} SU ( 8 ) / { ± I } {\displaystyle \operatorname {SU} (8)/\{\pm I\}} 70 7 EVI E 7 {\displaystyle E_{7}} SO ( 12 ) × SU ( 2 ) {\displaystyle \operatorname {SO} (12)\times \operatorname {SU} (2)} 64 4 EVII E 7 {\displaystyle E_{7}} E 6 ⋅ U ( 1 ) {\displaystyle E_{6}\cdot \operatorname {U} (1)} 54 3 켈러 다양체 EVIII E 8 {\displaystyle E_{8}} PSpin ( 16 ) {\displaystyle \operatorname {PSpin} (16)} 128 8 EIX E 8 {\displaystyle E_{8}} E 7 ⋅ SU ( 2 ) {\displaystyle E_{7}\cdot \operatorname {SU} (2)} 112 4 FI F 4 {\displaystyle F_{4}} USp ( 6 ) × SU ( 2 ) {\displaystyle \operatorname {USp} (6)\times \operatorname {SU} (2)} 28 4 FII F 4 {\displaystyle F_{4}} Spin ( 9 ) {\displaystyle \operatorname {Spin} (9)} 16 1 G G 2 {\displaystyle G_{2}} SO ( 4 ) {\displaystyle \operatorname {SO} (4)} 8 2 닫기 Remove ads예요약관점 모든 콤팩트 반단순 리 군은 (킬링 형식에 비례하는 리만 계량을 부여하면) 자명하게 대칭 공간이다. 비콤팩트 반단순 리 군의 경우, 마찬가지로 준리만 다양체로 간주할 경우 대칭 공간을 이룬다. 초구와 유클리드 공간과 쌍곡 공간은 모두 대칭 공간이다. 초구의 경우, 이는 S n = SO ( n + 1 ) / SO ( n ) {\displaystyle \mathbb {S} ^{n}=\operatorname {SO} (n+1)/\operatorname {SO} (n)} 이며, 이는 BDI의 특별한 경우이다. 유클리드 공간은 R n = ISO ( n ) / SO ( n ) {\displaystyle \mathbb {R} ^{n}=\operatorname {ISO} (n)/\operatorname {SO} (n)} 의 꼴로 얻어지며, 쌍곡 공간은 H n = SO ( n , 1 ) / SO ( n ) {\displaystyle \mathbb {H} ^{n}=\operatorname {SO} (n,1)/\operatorname {SO} (n)} 의 꼴로 얻어진다. 더 시터르 공간과 반 더 시터르 공간은 준리만 대칭 공간이다. Remove ads같이 보기 사타케 도표 각주Loading content...외부 링크Loading content...Loading related searches...Wikiwand - on Seamless Wikipedia browsing. On steroids.Remove ads