Лучшие вопросы
Таймлайн
Чат
Перспективы

Треугольная квантовая яма

модель квантовой механики Из Википедии, свободной энциклопедии

Треугольная квантовая яма
Remove ads

Треуго́льная ква́нтовая я́ма — одномерная потенциальная яма, ограниченная с одной стороны бесконечно высокой потенциальной стенкой, а с другой — потенциалом, линейно растущим с увеличением координаты. Один из простых профилей потенциала в квантовой механике, допускающих точное решение задачи о нахождении уровней энергии и волновых функций находящейся в яме частицы. Модель треугольной ямы используется, в частности, при исследованиях систем с двумерным электронным газом.

Thumb
Рис.1. Треугольная квантовая яма. Красным цветом показаны волновые функции для соответствующих значений энергии.
Remove ads

Модель потенциальной ямы

Одномерная треугольная потенциальная яма ограничена с одной стороны бесконечно высокой потенциальной стенкой ( при ), а с другой — линейно растущим наклонным потенциалом  при (см. рис.1)[1]. Такой вид потенциальной энергии  соответствует однородному полю, действующему на частицу с силой , не зависящей от координаты[2]. Примерами таких полей являются однородное электрическое поле  ( — заряд частицы,  — напряженность электрического поля)[3] и гравитационное поле тяжести  ( — масса частицы, ускорение свободного падения)[4].

Remove ads

Решение уравнения Шрёдингера

Суммиров вкратце
Перспектива

Уравнения Шрёдингера и граничные условия

Уравнение Шрёдингера для частицы в однородном поле имеет вид[1][4][5]:

Граничные условия описывают абсолютно упругое отражение от потенциальной стенки при [4] и убывание решения в классически недоступной области при [1]:

Здесь  — масса частицы,  — редуцированная постоянная Планка, и  — искомые энергия и волновая функция частицы.

Замена переменной

Для упрощения дальнейшего рассмотрения вводится безразмерная переменная[2]

где . При использовании новой переменной задача сводится к решению уравнения Эйри

с граничными условиями

Общее решение уравнения Шрёдингера

Общее решение уравнения Эйри имеет вид[6]:

где и функции Эйри 1-го и 2-го рода имеют при больших следующие асимптотики[7]

При отрицательных значениях функции Эйри осциллируют и имеют бесконечное число нулей. Из граничного условия на бесконечности и экспоненциального роста следует, что константа , то есть решение задачи следует искать в виде[4]

Дискретные уровни энергии

Собственные значения энергии частицы () в треугольной яме определяются из условия обращения в нуль волновой функции на границе бесконечной потенциальной стенки[4]:

где  — нули функции Эйри. В результате находим дискретный спектр энергий[1],

а соответствующая дискретному уровню волновая функция имеет вид:

Для первых пяти нулей значения приближённо равны: , , , , [4]. При больших нули функций Эйри определяются выражением[8]:

Нормировка волновой функции

Значения констант находятся из условия нормировки[9]

Вычисляя интеграл от квадрата волновой функции, которая вещественна[10],

находим нормировочные константы, которые зависят от номера квантового уровня:

где  — производная функции Эйри.

Функции ортогональны. В этом можно убедиться, вычислив интеграл от произведения волновых функций, принадлежащих разным квантовым состояниям [11]:

Ширина потенциальной ямы

Для рассматриваемой ямы волновые функции экспоненциально убывают при и отличны от нуля при сколь угодно больших расстояниях . Ширина классически доступной () области находится из условия

и составляет[4]

Значения схематически показаны на рисунке 1.

Remove ads

Применение результатов

Thumb
Рис. 2. Зонная диаграмма гетероперехода двух полупроводников.

Задача об энергетическом спектре магнитных поверхностных уровней электронов приближённо сводится к модели треугольной потенциальной ямы. На малых расстояниях от поверхности проводника и в слабом магнитном поле в уравнении Шрёдингера можно пренебречь слагаемыми, квадратичными по векторному потенциалу, и эффективный потенциал ямы линейно зависит от расстояния от поверхности, которая описывается бесконечной стенкой[12].

Модель треугольной ямы используется при исследованиях двумерного электронного газа в инверсных слоях у границ раздела диэлектрикполупроводник и границ двух разных полупроводников. Хотя в таких системах профиль зоны проводимости в полупроводнике сложнее, чем линейный, а разрыв зоны проводимости на гетерогранице не является бесконечным (см. рис.2), непосредственно вблизи этой границы яма приближённо считается треугольной, а разрыв зоны достаточно большим[13].

См. также

Примечания

Литература

Loading related searches...

Wikiwand - on

Seamless Wikipedia browsing. On steroids.

Remove ads