Модель Максвелла

Моде́ль Максве́лла (тіло Максвелла) — реологічна модель пружнов'язкого тіла, утворена послідовним сполученням пружного і в'язкого елементів. Запропонована Д.Максвеллом 1867 року.

Схематичне зображення моделі Максвелла

Якщо цю систему швидко навантажити, то в'язкий елемент не встигне зрушити з місця і буде поводити себе, як заморожений, а деформацію візьме на себе пружина — і модель буде поводити себе як пружне тіло. Навпаки, у разі повільного навантаження, наприклад, сталою силою, до деякої невеликої постійної деформації пружини додається в принципі необмежено зростаюча деформація в'язкого елемента, тобто модель поводить себе як пружна рідина, яку називають рідиною Максвелла (а також тілом або моделлю Максвелла). Ця рідина не описується законом в'язкості Ньютона і тому належить до неньютонівських рідин.

Математичний опис моделі

Нехай ε₁ — деформація пружного елементу, а ε₂ — деформація в'язкого. У разі послідовного з'єднання напруження в кожному елементі σ однакове. Якщо бути точним, то однаковими, є зусилля, тому для простоти припускається, що перерізи елементів моделі є однаковими. Можна записати дві очевидні залежності:

${\displaystyle \epsilon _{1}={\frac {\sigma }{E}};{\dot {\epsilon }}_{2}={\frac {\sigma }{\eta }}}$,

де: E — модуль Юнга; η — динамічна в'язкість.

Звідси, враховуючи що:

${\displaystyle {\dot {\epsilon }}={\dot {\epsilon }}_{1}+{\dot {\epsilon }}_{2}={\frac {\dot {\sigma }}{E}}+{\frac {\sigma }{\eta }}}$,

звідки:

${\displaystyle {\frac {d\sigma }{dt}}=E{\frac {d\epsilon }{dt}}-\left({\frac {E}{\eta }}\right)\sigma }$ (рівняння Максвелла).

Для випадку релаксації напруження (ε = const) отримаємо:

${\displaystyle {\frac {\sigma }{dt}}=-\left({\frac {E}{\eta }}\right)\sigma }$;

інтегруючи від 0 до t і від σ₀ до σ, отримаємо відомий закон релаксації Максвелла:

${\displaystyle \sigma =\sigma _{0}\exp {\left({\frac {-t}{\tau }}\right)}}$,

де ${\displaystyle \tau ={\frac {\eta }{E}}}$ — час релаксації (стала матеріалу при T = const, що має розмірність часу).

Застосування моделі

Ця модель якісно справедлива для в'язких матеріалів, що мають пружність (пружнов'язкі тіла) і добре описує повзучість багатьох матеріалів, наприклад, бетону та полімерів. Для точнішого опису повзучості лінійна залежність замінюється нелінійною, зберігаючи при цьому головне — послідовне сполучення елементів. Для твердих тіл із внутрішнім тертям (в'язкопружні тіла) модель Максвелла не описує повзучість, яка згасає. При релаксації напруження в елементах прямують до нуля, хоча в реальних твердих тілах цього не спостерігається. У цьому випадку застосовуються складніші моделі.

Див. також

• Модель Кельвіна-Фойгта
• Модель Зінера

Джерела

• Рейнер М. Реология. Пер. с англ. — М.: Наука, 1965. — 224 с.
• Шульман 3. П. Беседы о реофизике. — Минск: Наука и техника, 1976. — 96 с.
• Виноградов Г. В. Реология полимеров. — М.: Химия, 1977. — 440 c.