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中子電偶極矩
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中子電偶極矩衡量中子內部正電荷與負電荷的分佈。只有當正電量心與負電量心不重疊在同一位置時,電偶極矩才不等於零。至今為止,科學家尚未發現中子電偶極矩的蛛絲馬跡。現在中子電偶極矩的最準確上限為 [1]。
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理論

假設基本粒子擁有內稟電偶極矩,則宇稱對稱性和時間對稱性(time symmetry)都會被破壞。舉例而言,思考中子的磁偶極矩和假定的電偶極矩,這兩種向量的方向必需相同。但是,時間反演(T)會逆反磁偶極矩的方向,不會改變電偶極矩的方向[註 1];空間反演(宇稱)會逆反電偶極矩的方向,不會改變磁偶極矩的方向[註 2]。電偶極矩的存在破壞了這些對稱性。假定CPT對稱性(CPT symmetry)正確無誤,則時間破壞也促使CP對稱性被破壞。
按照前面論述,為了營造有限值電偶極矩,必需先存在有破壞CP對稱性的理論程序。實驗者已經在弱交互作用的實驗中觀測到CP破壞,也已經能夠用標準模型的卡比博-小林-益川矩陣中的CP破壞相位來解釋CP破壞。但是,這解釋所獲得的CP破壞數值非常微小,因此對於電偶極矩的貢獻也微乎其微: [2]。遠遠低於現在最精密實驗所能測量到的數值。電偶極矩實驗可以用來核對很多從標準模型延伸的嶄新理論,例如如最小超對稱標準模型(minimal supersymmetric standard model)、左右對稱模型(left-right symmetric model)等等。這些理論估計的電偶極矩數值在可核對值域內。
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從宇宙的物質與反物質不對稱現象,科學家覺得在大爆炸的初期,可能會有某種涉及CP破壞的機制,湮滅了大部分的反物質。安德烈·沙卡洛夫對於這過程做了很縝密的分析[3]。科學家懷疑CP破壞的涉及程度很大,這意味著或許標準模形給出的電偶極矩過低,可能需要加以延伸[4]。假若,測量到的電偶極矩數值能夠比標準模型預測值高很多,則這懷疑的正確性就可以得到合理解釋。
由於中子是由三個夸克組成的,中子會遭受到源於強交互作用的CP破壞。量子色動力學──描述強作用力的學術領域──自然地含有一個摧毀CP對稱性的項目。這項目的強度是以角表達。現在的中子電偶極矩極限值要求。但是,科學家認為的數量級應該是1;這關於角的精細調整(fine-tuning),稱為「強CP問題」。
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標準模型的超對稱延伸,例如最小超對稱標準模型(minimal supersymmetric standard model),通常會導致出很大的CP破壞。這理論對於中子電偶極矩的典型預測值域大約在與之間[5][6]。如同強交互作用案例,中子電偶極矩的上限已經在局限著CP破壞相位;但是,需要實施的精細調整還不很嚴峻。
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實驗方法
應用拉姆齊磁共振技術,將互相平行與反平行的磁場與電場施加於中子,然後測量其自旋的拉莫爾進動頻率。這是萃取中子電偶極矩的一種優良實驗方法。兩種案例的進動頻率分別為 :;
其中,是普朗克常數,是進動頻率,是中子磁偶極矩,是磁場,是中子電偶極矩,是電場。
磁偶極矩環繞磁場的進動與電偶極矩環繞電場的進動,這兩種進動造成了頻率的增加或減少。從這兩種頻率的差值,可以立刻得到對於中子電偶極矩的衡量: 。
這實驗遭遇到的最大挑戰(同時是最大的系統性偽效應),在做測量時,磁場必需維持穩定不變。
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歷史

最早尋找中子電偶極矩的實驗是使用熱中子束(後來改為冷中子束)做測量。於1957年,J. H. Smith、愛德華·珀塞爾和諾曼·拉姆齊共同發表論文,宣告完成中子電偶極矩實驗,獲得上限為 [7]。一直到1977年,中子電偶極矩實驗都是使用中子束。隨著中子束的中子速度增加,一些相關的系統性效應變得無法克服,使用這方法獲得的最後上限為 [8]。
之後,中子電偶極矩實驗改使用儲存於冷阱內的超冷中子(ultracold neutron)。於1980年,列寧格勒核子物理研究院(Leningrad Nuclear Physics Institute)獲得上限為 [9]。使用水銀原子磁強計(atomic mercury magnetometer)補償磁場,勞厄-朗之萬研究院(Institut Laue-Langevin)的研究團隊,於2006年,獲得上限。這是至今為止最佳的結果。
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近期實驗
現在,至少有四組實驗團隊致力於測量中子電偶極矩,目標是在十年內將靈敏度改進至。這樣,可以涵蓋標準模型超對稱延伸的預測值域。
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參見
- 電偶極矩
- 電子電偶極矩(electron electric dipole moment)
註釋
參考文獻
外部連結
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